Динамические свойства и ускорение электронов нестационарной и неоднородной плазмы разряда Мурадов, Ахлиман Ханали оглы

Данная диссертационная работа должна поступить в библиотеки в ближайшее время
Уведомить о поступлении

Диссертация, - 480 руб., доставка 1-3 часа, с 10-19 (Московское время), кроме воскресенья

Автореферат - бесплатно, доставка 10 минут, круглосуточно, без выходных и праздников

Мурадов, Ахлиман Ханали оглы. Динамические свойства и ускорение электронов нестационарной и неоднородной плазмы разряда : автореферат дис. ... доктора физико-математических наук : 01.04.08.- Харьков, 1993.- 32 с.: ил.

Введение к работе

Актуальность тем:; диссертации.

Исследование динамических свойств ПС разряда и их описание исходя из элементарных процессов, происходящих в самом разряде, дают вазі,;о;шость судить о механизме процессов возбуждения и ионизации. Знание и понимание отих процессов со своел сторони поыогаэт прл рспаешш вопроса устойчивости тока разряда- при заданных условиях и характера усыновления стационарних состоянии. Эти вопроси прздс'ГйБляат зиачктельиил интерес на пути повышения зї'іС(-:тиЕііостк излучения газоразрядных источников света низкого давления,'при выборе оіга;;.;алвках рабочих условий ламп високого давления и газоразрядных лазерних трубок.

После перко; работ Грановского /2/ длительное времл установилось мнение о ток, что' при модуляции тока разряда находящегося в иоі:п3ііциолпо-ди.у,.і;;зноі-:ном режиме, заметную глубину модуляции электрического поля могло получить только при частотах, порядка у~ —і— . Не вдаваясь в детали механизма нондза-

иди считалось, что вплоть л о этих частот колебания концентрации электронов следит за колебаниями тока, электрическое поле не модулируется. Однако первне не наши измерения ОРЭЗ в различит, фазах колебании показали, что ігри условии У< —J—zr прододь-

ное электрическое поле и ФРЭЭ значительно меняются по периоду колебаний, и этот факт никак невозможно было объяснить в рамках установившегося мнения." Мезду тем исследование этих явлений в области ступенчатой ионизации и-далее в режиме рекомбинация представляло огрошшіі интерес, т.к. в нескольких ведущих фирмах мира вєліісь поиски путей вовышенйя эффективности излучения газо-разрядразрядньх источников света с использованием модуляции разрядного тока ДО, 12/.

Наличие скачка потенциала и связанного с ним вторичного максимума на ФРЗЭ в области изменения сечения разряда приводит

к изменению рсхлі.'.ов Бозбу-деннл л локпзацкл в згой области. Изучение отих процессов продстамяот болъ;::ол п.чт іірзс с точки зрєішя создания нонпта лоточников ;..ояі- :і дуоилазгогронних геометри^, разлігших источников сі:сгл і; газо;л-< лазеров /3/. Однако экспериментальное исследование- структур'-' ечосн пространственных зарядов, езязк распределения поге;л;;:пл.і і: i-PSO с этой структурой, ускорения электролоз Я ШКСЛСНКЯ ',ОГЛЛ PPJ3, ПрОДЙССОБ возбуждения л ионизации в обтастл ДС не прог-одилось. Іісслсдогд-нле динамики таіп-:х слслліх систси дало в очень ограниченном рассмотрении продстанялише значительнее трудности позволяют изучить ряд злег.'.єнтаріш процессов, с участием возбужденных атомов.

Изучение ДС в бесстолкноБигяльпоіі плазмо, попытка объяснять присутствие быстрых заря-епшк частиц и космической плаз-ме наличием двойных электрических слоев в г.агнптосфзре Земли и их моделирование d лабораторном и численной эксперименте сшї-детельствуют о попшгеило:,: интересе к этой проблеме /В/. Однако лзвестнпе из лабораторних экспепнментов разности потенциалов ДО обычно имели порядок —~ , что препятствовало привлечения механизма ДС дія объяснения сезершх сияния л др. явлений в шлш-тосішра для получения RC со скачко» потенциала U» -—р- использовались разрядные камеры с

Сольппм объемом ш:те которым! прикладывалась болшзя разность лотеїщігалов /ІЗ/. Зиачеіпо этой разности потенциалов л определяло значение скачка потенциалов з про;.:е;::у точной камеро. Однако йяздчесіні белое корректным было бы получение Uy> —

е токовой системе (т.е. при заданна источника тока). Поэтому получение д исследование ДС с 'U» ~ при заданном лоточнике тока представлял значительной'интерес.

Цель работа.

I. Исследование динамических снейств разряда в условиях ступенчатой ионизации и'далее в ре.щаге рекомбинация. Вняплеяяе в конкретних условиях їіароктяркнх частот азгвие.ппя злекгричес-кого поля я ФРЗЗ. ИЗі',:(?р?і!П9 }РЭЭ .5 различных. (Тазах колебаний и изучение влияния лзігзк'л:;:;; <5?ЭЭ ла процессы дежіпгцті и возбуждения з речпмо иодулянш: разрядного О'ока.

Исследование стационарных двойных электрических слоев в облаем изменения сечения разряда в гелии и ртути. Изучение процесса ускорения электронов в ДС. Рассмотрение некоторых временных характеристик области скачка потенциала.
Получение и исследование двойных электрических слоев в бесстоякковительной глазые со значением скачка потенциала, превосходящим оквиьалелтпуэ олоктрокную температуру.

Задачі: работа:

і. Разработка теорли ПС разряда в условиях модуляции с учетом ступенчатой ионизации.

Расширение облаем рассмотрения георіш на случай рекомбинации.
Разработка методики измерения ЙРЗЭ и других электрических и оптических характеристик колеблздейся плазми, с периодически іізі.::ллэ5ии..ися параметрами.
Исследованию колебала! малой амплитуды электрических я оптических характеристик разряда.
измерение электрокинетических и оптических параметров сильно модулированного разряда.
Изучеапа процесса ускорения электронов и изменения режима возбуждения различных групп уровней в области ДС разряда в гелии.

?. Определение скоростей реакций ступенчатого возбуждения в нестационарном ДС разряда в гелии.

8. Исследование структури пространственных зарядов и установление связи распределения потенциала и йРЭЭ разряда в ртути.

S. Изучение скоростей реакций с участием возбужденных атомов ртути в нестационарном 'ДС разряда.

10. Измерение ОРЭЭ в конической трубке при различных направлениях протекания тока.

Получение и исследование двойных электрических слоев со скачком потенциала 1(» --2-- в плазме при очень нлзхях давленнях. ^е
Развитие методов диагностики флуктуирующей плазмы. Исследование релаксации электронов и баланса числа электронов в анодной плазма.

Объект исследования. Основными объектами'исследования

луяплл разряды и ртути, геліш я неоне. Выбор этих объектов ил связан с тем, что в гєлдл п пеоне хороао известны граяшдг уществовашш стратових колебаний, а в ртути страты вообке от-утствуют. Поэтому мопно било получлть разряди без страт, т.к. рн исследовании колебательных процессов их яалнчле пришло би взаїзотдеііствки этих колебаний, что .препятствовало бы наблю-егшю за динаинсон процессов. С другой стороны разряди в илерт-ых газах наиболее породят к рассмотренной трехуровневой ыоде-н. В этих разрядах ФРЗЗ бистро спадают за первым потенциалом озбудцения, и скорости прямих ионизации її возбуждении, связан-ае с "хвостом" распределения, сильно зависят от напряженности родольного электрического поля. А процессы, определяемые боль-ннством электронов "телом" ФР слабо зависят от доля.

При рассмотрения разрядов с диодными слоями такзе очень ажио било отсутствие колебаний в облаем неоднородности. Kpcve ого, а.томы гелия и ртуги имеют подобны;'! ход елективних сече-сй различных групп уровней. Так, в обоих случаях сечения трп-іетннх уровнеіі начиная ог порога бистро возрастает, лиеят зтриіі макевдм, а зате.м спадают, в 70 время как сочекия еднг-зтных уровней в шіроком интервале энергий медленно позраста-г. Это обстоятельство позволило получить в области ДС лзмэке-ія отношения заселєішоетел триплетних л с'ішглетішх уровней и ^пользование этого факта пр:; определения скоростей реакций с тастием возбужденных атомов.

Научная новизна определяется тем, что в ней:

Впервые прогзедеш измерения vFS3 в различных фазах коле-їний я экспериментально обнаружено яолое явление - эффект коалиции электрического поля и изменение ФРЭЭ, при частотах, ни-) обратного времени амбллолярной диффузия.

Создана теория ПС разряда в условиях модуллглн с учетом гупенчатой ионизации - дана интерпретация обнаруженного явле-

!Я.

Разработанная теория распространена на случай рекомбина-ш, прозедено сражение с экспериментом.

Изучен ДС г> области изменения сечекия разряда,-измерены >ЗЭ в области ДС, пояучеяь; ЙРЭЗ со вторігашмя гаксимумами. Об-іружєна возі:о:5нос"ь локального преимуиестроило еолектиняого

возбуждения различных груші уровней.

Разработанная і.хїсд модулями иргл.сяшл л ДС в области лої.'енепня сочення разряда л нслучонн константа некоторых реакция с уч.ісіЛсі.і кізбужодонкілс а темо в.

Получены ДС в плазие в бесстолкноьлтелыюы ремаше со значением скачка потенциала, превосходя;»;;:.", эквивалентную олгктххш-нуи температуру на порядок величини. Из;ыренл ^РЕЭ, изучекп релаксация пучка электронов, ускоренных в ДС, баланс числа электронов в анодноіі ішазие.

Научная u практическая аяачи.'/.остъ гяботи. Ііиполношюо нс-следолзика позволило слосать частогкке зазлсиг.асіч: параметров ачаа;.;ц разряда в ілнрокоа диапазоне разрлдннх условии. На єго основе объяснен ойчйкт иадуилдин олектгичасиогэ пола и изменения ФР2Э при частотах uiuue обратного вреп.енп амбішолярной дифрузлн в условиях ступанчатаіі. пепиоядан. Предсказали лодебашя электрического поля при очень клзілас Частотах z ре.млле ре коїло ішадкл. Получешше результаті; когут ненстьзоватьел для ловшенля эй^к-тпьпости кзлуче:>;и газоразалдикх источников слота, при вкборе ог.тілла.-ілпгх рабочих услоаи.. ;га: п высокого даїліонил л газоразрядных лазерних трубок.

Результати изучения (лзіічосгліх процессов л области неоднородности влааш газел его ]лзрлда с пег.емокипм сачекиєї.і позволя-ют осуместалять іліаконаашіпл в./бор конструкции л ремизов работы плазнеікклч источников лсіюв іі псточллг.ов света, нспатьзумунх пссдедовашії тіш разряда. іЬучзние временных характеристик, этлх систем повксляет определить скорости кекоторих реакции с учас-тиоі.і шзбузденних атомов.

.Заполненные окспориг.ента показали принципиальную возможность образования скачка потенциала, существенно превосходящего эквивалентную элекгрэннув температуру ь плазме со сторона низкого потенциала. Эти результати ьогут псво «.зеваться для объяснения пркоутствпя бистрих заряженных частиц в ыагнктосфзрз Зеыли л явления полярних сияшиї.

Получешше результати используются d учебном процессе на кафедре (рлзическои электроники БГУ, и вощли в ставыпе классическими специальные Лизичесше практикуш /5/.

Основные пояохенкя, вшюскмые на защиту:

- II- -

В услоллях преобладало.'! стуїгзпчато:! лснлзїзцдл характер-нке частота, при которых проявляется заметные колебания электрического поля л ::з;:е!ісіищ іРЗЗ cy:"eoruej-!FO клге, чем в с.тучяе прямой ионизация. Прачем в случае стуїюкчотоЛ лоллзаздл амплитуда колебаний электрического-поля л концентрация электронов. могут иметь максимум ти частотах порядка у„= — Д./'-! 4-«_й) .
Прл более високих давлениях л токах, в ре'-хта рекомбинации, характерній частоты, грі: ко торах начлнзют проявляться заметные эффекты в і.юдулвдш продольного электрического поля смещаются сие нике.
Результаты экспериментального исследования амплитуд и фаз колебаний малоЛ амплитуды концентрации электронов, напряженности продольного электрического поля, заселекностей мета-стабплькнх уровней в ПС разряда в условиях прямой и ступенчатой ионизация - Елібяїїоляріюа доїузііл и ступег.чзтоіі ионизация -рекомбинации. Результата сравнения полученных экспериментальных данных с теоретическими.

- 4. Колебания электрического поля в ПС разряда прлводят к изменениям <ЙРЭЭ в различных іразах колебачкіі. В тех фазах, когда электрическое поле имеет большее значение, <*Р имеет больнее количество быстрых электронов.

Формирование двойного электрического слоя з ПС разряда с переменным сечением. Образовала ФРЭЭ со вторичным максимумом в результате ускорения электронов в ДС я изменение регзшов воз-бузденля различные групп уровне;! в гелі;я л ртути.
Константы скоростей реакцій с участием возбужденных атоі.'ов гелия и ртути, определенных в нестационарном двойном слое разряда с переменным сечением.
Принципиальная возможность получения двойных электри-чеекдх слоев в бесстолкнояптелыгой плазме со значением скачка потенциала, существенно превосходящим эквивалентную электронную температуру. Метод доследования и механизм релаксации ускоренные в ДС зарякешнх частиц, баланс кисла электронов в анодной плазме.

Апнробация гпбети п публи^пгип. Матеріали, дополите в диссертации, Дсло.".еп;-: пг< I Зсесоиэко;? ш-флюнцпи по спектроскопии і:і:зкогеііі.зріїуріісЛ плазма, Ленинград, 1273; XI Международной

конференции по явлениям в покизованншс газах, Прага, 1973; ІУ Всесоюзной конференции по (Інзнке низкотемпературной шшзкн, Киев, IS75; ІУ Республиканской ке;:шузовской" конференции по фи-

і зике, Баку, 1978; Республиканской наушю-техническоіі конференция "Достижения и перспектлви розплїга радиотехники и электроники", Баку, 1962; УІ Всесоюзной конференция по ііизлке низкотемпературной іиіавлш, Ленинград, І83; Всесоюзном соаечашш по пройлеши возникновения и динаиикл двойных электрических слоев в токовых и пучково-шшз^зкшх системах, Сочи, 1983; И Международной конференции но атомной спектроскопии. Болгария, Варна, IS83; Li Всесоюзной конференция по фазине газового разряда, Киев, 1986; ІУ Всесоюзной конференции "по іглзкке газового разряда, Махачкала, 1988; Всесоюзной конференции по спектроскопии низкотемпературной плазмы, Петрозаводск, i9S0; УН Международном-конференции по явлениям в ионизованных газах, И талая, Шіза,.І991; УІ римрозиуме по ДС и другім неяккоііяш структурам в плазме, Австрия, Иішсбрук, IS92, УІ Всесоюзной конкуренция по физике

. газового разряда, Казань, 1992 г.

Результати роботи по теме диссертация в разные годы докладывались на сежшарах кафедры физической электроники БГУ, семинарах кафедри оптики ЛІУ, семинарах кафедри электроники ШУ, семинарах отдала элелгронжи и різаки плазмы Королевской Высшей Технической Шкоды, г.Стокгольм, на семинаре сектора физики плазмы ИСЖН. їеие диссертации посвящено 30 работ, основное ее со-деряаіше изложено в работах, приведенных в конце автореферата.

Структура и оогем дпееер-ации.-. Диссертация состоит аз введения, шести глав и заключения. Общий объем диссертация 259 стр. машинописного текста, включай 6? рисунков, 9 таблиц. Список ди-герагуры содержит 203 наименования.

А ' ,',

- Bq введении обосновывайся актуальность темы, je связь с проблемами, представляющими в настоянеє время научный и практический интерес. Приведены цель и задачи работы, особенности объетаов исследования. Сформулированы основные положения, выносимые на зациту, и изложена структура диссертаций.

- ІЗ -

В первой главо описаны экспериментальные методы исследо-заїшя неоднородной л нестационарной плазмы. Хотя d каздом конфетном случае разработаны оригинальные методы измерений, с делыо облегчения чтения диссертации наиболее обеде, основополо-гаюсуіє методи відслони в отдельную главу. Здесь большое внша- ше уделяется зондов:,».] методам диагностики. Рассмотрены способы шроделенкя ФРЭЭ методом второй производной с использованием іерсмєлного сигнала малой амплитуды, вводимого в зондовую цепь. Рассмотрена методика измерения 5РЗЗ в плазме, с периодически ізмсіишцимися параметрами. Описана методика измерения других электрических параметров плазмы. Проведена оценка времени фор-.іирования зовдового слоя, определаїш предела применимости метода.

Далее рассмотрены оптические метода диагностики колеблэдей-'Л плазмы. Описана методика измерения заселенностей 'нижних воз-5уяденных уровней по поглощешш спектральных линий.. Рассмотрена летодика измерения абсолютных интенсишостей спектральных линий і определения .заселенностей внеоковозбудцешшх уровней по испусканию спектральних линий.

Во второй главе рассматривается КС разряда в режиме моду-
іяции разрядного тока. Описаны различные подходы в исследовании
ншамических свойств разряда. .Приводятся-результаты линейной
геории ПС разряда в условиях модуляции с учетом ступенчатой ио~
шзаіши. Рассмотрение проводится на основе системы уравнений,
«стоящей из уравнений баланса электронов, метастабильных пто
зов и выраяешш тока разряда. '

^цШ)-^ііс(^~Ц^І - Предполагается, что кок;еяггещяя электронов распределена до радиусу согласно функция Ееосмя;

j(i) - сила разрядного тока, //₀ , Л^ . П_е ~ концентрации нормальных и мегастабіишшх атомов и электронов; о^ *<$>», &> и с<„г=<Сї; 2г> - скорости реакций прямого возбулданяя и прямой і ионизации;' <к_м л й»,_г - скорости разрушения иотастаблльного уровня электронным ударом л ступенчатой ионизации; 1>_е - подвижность электронов, - радиус трубшь

Рассматривается случаіі калій глубин модуляции разрядного тока:

№-э,+№"*- , 4« (4)

Тогда величины Є (О , Ah(t) , ^/f) также модулируются:

' , , HJ-th N„SNj"* ' <₅₎

Постановім (4) и (5) в систему (І-З)и линеаризация ее дает систему уравнений: относительно комплексних амшшгуд Я, , /V_t , H_t . . Из решения этой системы получается амплитудно-частотное и фазово-чаотошые характеристики колебаний параметров гиазын, ¹ Далее рассматривается два предельных случая, при которых обідне решения укрощаются:

I. Основную роль в образовании зарякенльве частиц "играет прямая ионизация. В этом случае амшштудн колебаний -оіщенгра-вдш злекіроноа и напряженность продольного электрического поля меняются о частотой монотонно. Заметные изменения этих величии могут иметь место при частотах У? -Л—

л7>"2я

₍2. Случай чисто ступенчатой ионизации, В о том случае частотна зависимости амшштй колебании параметров разряда могут . шету максимум. Причем максимумы достигаются при частотах . у? sL/i /~ + ot^hJ ^ ^КаК обычно в рьБряде *иеет мзото неравенство ' jLssJ_j.c( п , so характерные частоты, при кото-

1*1

рнх їлощс) деяу?ы?ь заметіте эсщхзкга в модуляции концентрации электронов я нанряяенностд продольного электрического поля, в случае .ступенчатой ионизация существенно меньше, чек в случае прямой ионизации.

Додучєшще в этих частих случаях зависимости амплитуд и фаз колебании концентрации электронов, зсселенностей мегаста-бильных уровней и напряженности продольного электрического поля приводятся в виде качественных кривых.

Далее ?,о<г кетод применялся к разряду, находяцемуся в режиме ступенчаад йоняз.ацпи-рекомбинащш. Из полученных результатов следует, щв # рєщте рекомбшацщ при довольно низких частотах модуляции разрядного тока напряженность продольного электрического поля подвергается колебаниям с глубиной модуляции, превышавшей глубину модуляции разрядного тока.

.Приводятся результаты экспериментального исследования колебании малой амплитуды электрических л оптических параметров разряда в гєліш и неоне. Экспериментальные результаты сравниваются с яолучеяяыш теоретическими амплитудно-частотным! и флэово-час-тогяьш характеристиками колебаний концентрация электронов, напряженности продольного электрического поля и заселенноетей мета-стабильных уровней.

Третья глава посвящена экспериментальному исследовании сильно модулированного разряда.

В случае малых глубин модуляции, когда применима линейная теория, экспериментальное изучение свойств положительного столба в условиях модуляции разрядного тока езодигся к тому, что измеряются амплитуды и сдвиги с[пз колебаний продольного электрического поля, концентрации электронов, заселенностей низших возбужденных уровней и интенсивности свечения /9/. Так как при малых глубинах модуляция экспериментально трудно заметить изменения функции распределения электронов по энергиям, то делается цредполояение, что она имеет такой же вид, как и в случае ста* ционарной плазмы и зависит только ої /р . Чтобы иметь возможность экспериментально изучать изменения по фазам ФРЭЭ, необходимо было исследовать разряд при больших глубинах модуляция разрядного тока.

С другой стороны, получении в работе /12/ эффект усиления

енота объясняемся іізі..енеш;е.м вида 'їушоил распределения электронов по онерглш.;. пз-за отсутствия методики непосредственного измерения у/іш-дя распределения d плцзш с периодически !.;о-ш.іоїціі.:лся парл:.,еар:и:н, экспериментально ото предположение НО проверялось, и авторы ограничились результатами численного ре-иеиия ишоткчоского уравнения Бодьциаі:а /XX/.

С целью изучения процессов ьоабуадсішл я ионизации с учетом изі.;саокіііі функции распределения по фазам. При давлении Р = 0,6 Тор, среднем разрядном токе Зр = 50 )'А, частоте модуляции V = 3 кГц а при глубине модуляїуиі разрядного тока ?з = 80>« одновременно измерялись следувдіе величины:

і. іїзшлєше токи ко періоду.

фушипш распределены электронов в раз-іичлих'фазах.
Изменение концентрации электронов по сразаы.
Изменение иипрлхенносгл продольного электрического Ъоля но (разам.

Іірн отих условиях преобладает ступенчатая ионизация. Причем частота, при которой /;сшо било о;:івдать заивтаие йзаісяєішя продольного алектрнческого поля, равнялась V_e~ 3,6 кГц. Выбор частоти модуляции бил обусловлен ієн, чїо частота V =3 кИ близка к V(, , i.e. вря отой частоте ї.шхко получить интересные результати.

Функция распределения электронов по энергиям измерялась б восьми фазах. В коддой фазе измерялся ток при потенциале пространства, и но измеренному току на "зонд при потенциале пространства находилась коїщеіпрация электронов. Результата измерена показала, ч'Л'і шеет і.ієсїо значительная модуляция электрического поля я концентрации-электронов. Колебания концентрации электронов отстали по газе от колебаний разрядного тока, а колебания электрического ноля олерехшэт колебания разрядного тока. Это качественно согласуется с выводами линейной теории, рассмотренной в гл. П. ФР в фазах, соответствующих большим значениям ноля, имеет; большую долю быстрых электронов.

Из теория модулированного разряда без учета ступенчатой ионизации следует, что при частотах <У« -^- , со« -^~ кощентрадия електролов меняется в с[азе с током и имеет приблизительно такую же глуйину модуляции, что и разрядный ток. При

этом поло и, слсдоі!~татьі!о, злсктрспгая температура потаї не ,;од:/.ллруотся. В птхх усхогега ^ ~ fi-iQ⁵ ccr: , -|r ~ z 3.IG^b coif, <У»2.І0⁴ оріГ¹. їакзм образом, с точки гзро-шя теории, но учлтгтіх'оі; ступсичатуп поплзашго, тліпопрішадек-юо условие галостп частот достаточно херого лгплг.пяется, и юэгегу поле долгло с;габо мод7Л!:?'ж:гт,сл.

Учет ступег.Ч'ітоі: ио.чпзалли гллло.г.л'Г к алому результату. Из >тои теории следует, что ирл )!пг;л:; ;;слоі::иа: уг;е пр:і «^2.10^сок цолша бить замеття модуляцля слегл-р:1«есгого ислл. <ї:и.і-:чос^т.:гт 'гот результат кокіго поклгь следушиїп оорлесм. В услегллх сту-teinaroii поіпзоцая пр.; изменении разрядного тока с гсругоюй шетотой, заглаженной кедду г^стстоЛ а;.-,С:;;по"лриоіі д.'і<ЇЛуз'ш п істото:! ухода мстлеюбилишх атс.'ов, стьсгєтеєл.'плс за ступен-іагуп ионизацрп, мстастабіїли по услезезт псклпуп, газоразрядш.-їі >ст,ем, ц как Си получаегел остатешал заветелкая ют заклл.ені;ая юішзсвдя. Это приводит к тог .у, ч?о лоі:і:олтра:пя слслтрслсв іИДает' ),;р.длеяное, чек разрядам.! ток, іг падает сгорэсп. иениеа-ІСІІ п лоле.

Измерялись заселокнссті; четирех нюліііу. возбудцешпгх урос-іеі. п разлкчніа фазах і'.олуляціпі поя услоглял F=0,6 Тор, /р =50 гА, V ~ 3 кГц. Измерения пеглсгагня на лллгях

/\ =667,8 ліЛ а ^ А =587,5 г.'.ї гокасалп, чгз епселеллостл 'ровней 2 Рт u 2 значлтельчо і;снь:че заселені'сстеїі уросиєіі. ! Sq ji 2³5j, її їж вкладом в ступенчаты? процессы могло ::рє-

ІЄбрОЧЬ.

Для расчета хода гоїіценграцлл ьозоу'сек-лас лтга.юв го лори->ду иг уровнях 2 Sq и 2j Йжа состашзча слетет урягляїщл утл четырех шгшлх уровнеіі і'єліш. Результати. 4Bc.t енного реаеїшя !ro*t система далп улозлетиорптэлълое согласг.є е язмзреяяу:¹:: зл-ієлєішостями с учетом логг ешюстк при т>;,'тісдоіі:і,і гл>я'їт-<іп-лг,гсв, еодящях г» эти сіісгзгш.

В четрзртой главе доследуется резрлд а переислшм сечоші-!Н в гсміли. ІЗодзлс-іліе двойного адолтрпчеелого сел иеред оум-;пек разряда ой трубка и сге.'еакппго с л'-'л ck.:.wj гсі^етилла поит грлї.естл к разрзленлл в oiivacei: дС. ilj счоля ;.,С, а:-;;я *е;п!.ч іастічлл ускоряікея л ;;рл соудзрча'лх чаогх и -;гч;р" "'гола ил ікгульса передаемся avor/nii і; ^:ло;:-ч";^;"і'^:': '-'-'- '; ":лі,г.л'і ra:^j.u Г-л

подводит к вытеснению газа из области ДС. При достаточно болі піше плотностях разрядного тока уїленьс-зние плотности газа ста новигся настолько существенным, что ухудааются условия образе ваняя новых ионов. Увеличивается скачок потенциала в ДС, возрастает активное сопротивление плазми и Для поддериашщ разря да требуется более впеокое иєкзяектродноє напряжение. Достпке кие предела ионизации монет вызвать либо полное прекращение тока, либо уг.еньпекие его. Прекращение или снижение тока веде к уменьшению разреаенля газа в сукеяш, что вновь приводит к возрастанию тока. Процесс нарастания а спадання тока повторяє ся периодически, возникают колебания тока /I/.

Исходя из вышеизложенного работы, посвященные исследован ДС в ПС разряда подразделяются на два группы: Первая группа -это работа, в которых исследуются колебания и обрыв тока при наличии сукення в ПС низкого давления и работы, посвященные и следованию ДС вблизи критического тока. Вторая группа, к кото рой относятся описшаемце в четвертой главе работы'- исследої 'ниє ДС при низких плотностях тока, вдали, от критических значе ний разрядного тока.

С точки зрения причин возникновения и формирования ДС больше значение имеет изучение процессов ускорения электроне и изменение формы ЙРЗЭ, процессы возбуждения и ионизация Б об ласти ДС, образующегося з сужении разряда в трубке, состоящей из двух отрезков разного диаметра. В такой трубке з каждом из ' отрезков имеется определенное распределение потенциала и лиш в области сужения потенциал: круто возрастает. В этой области на ФРЭЭ образуется ьторпчшй максимум, который с ростом noret циала сдвигается в сторону больиих энергий. Наличие перемещая щегося вторичного максимума па ЗРЭЭ приводит к тому, что в щ дольном направлении изменяется резаш возбуждения различных си тем уровней из-за различных энергетических зависимостей сечен одиночников и триплетов.

I' Исследуемый разряд создавался в стеклянной цилиндрическс камере диаметром 55 и длиной 700 мл. Подвижная система электродов ж зондов позволяла проводить аксиальные и радиальные измерения в области сужения столба. На основании измеренных і распределений потенциала и концентраций было/получено:

Вдалії от сужения в сторону катода потенциал изменяется лкнелво. <й?ЭЭ, измеренная в этой часті трубки, имеет шід /.а-' рактернші для однородного іюлоїшгельиого Сіїслба разряда в о woe условиях. З этой области концентрация электронов не меняется вдоль оси.
В области суг.енпя образуется переходная область, состоящая из двойного электрического слоя с элекгрокнцм прострапст-геннда зарядом со сторони катода и пространсгвешіш зарядом по-ло;:с!тельных лонов со сторони анода. Согласно уравнению Пуассона, в этой облястл изменяется ход потенциала," резко возрастает поле, электроны приобретают дополнительную энергию, в результате чего ионизация в пограничной области в узкой части трубки сильно возрастает. ФРЭЭ, измеренные у сукенпя вмеат дополнительный максимум соотиетствуїоции группа электронов, ускоренных а ДС. По мере перемащення по круто возрастающей ветви потенциала дополнительный максимум перемещается в сторону високих энергий. При этом величина вторичного максимума уменьшается и он бистро исчезает в результате упругих и неупругих столкновение с атомами.

'3. В области сузения концентрация электронов резко возрастает, затем падав г почти до уровня концентрации в широкой части, в некоторых случаях испытывает несколько таких сильных издігле-шій и виходи? на постоянное значение. Такое поведение концентрацій связано с эффектом фокусировки электронов, так как ДС в устье узкой части имел форму сферического сегмента, поэтому ускоренные электроны (фокусировалась по направлению к узкоіі'части. Радиальное распределение концентрации, в начало узкой части трубки било существенно уже, чем в Соле а удаленных областях от, ДС

По измеренным распределениям біии расечятаїш числа воз-
буздениіі различных групп уровней с главными квантовиі.иі числами
3 и 4. Результаты расчета, проведенного на оси трубки для.уров
ней 3 Pj. и 3 Pj- и измеренных распределений отноеитепышх ин-
тенсивностей линий Я s=388,3 нМ я 501,6 ни показали, что изме
няется реайм возбувденяя гржшеяюго и сяаглетного уровнем.
Аналогичные изменения отиошениіі заселешюогей наблюдаются и для
других одиночников и триплетов. . .

Произведен расчет ФРЭЭ из кинетического уравнения по нато-
. 'I V. .'

-го-

ду, разработанному в /7/. 2се столкновения подразделяются на квазиупругле и существенно ноупругие, в которпх теряется энергия, намного прсвооходяиая характерный знергетнчесшй масштаб спада ФТ, грачем для последних предполагается учет возбу;здения только одного уровня с энергией ij , Такая ситуация часто реализуется в ішортпих газах, в топ числе справедлива для условий экспергалзптов, ошісаішнх вншо.

Ііа рассчлтанних Q? проявляется группа б.четрос электронов и по норе возрастания потенциала ота группа перемелется в сторону високих шерг;:Л. Результаты расчетов іР удоаиетворптсльно совпадают с кзмерекяаш.

Наличие порсисдовдзтося вторлчлого ш:сін:уг;а на СРЭЭ пряво-дит к изменении ро"сл;,юБ аозоуцшзшш раалігш:;:". групп уровней. Так, трншгатше уроним гелия, кпежне о"^">*'^r t."-"a:.ys>i пзпбодоо оллгешркдтнио условия возбуяденкя. Б этой точке возрастает роль пр/.мах ьозбузденпй данного уровня. Это позволило определенно скорости некоторых реакцій, с участием зозбухдешнк атомзв.

Рассмотрение проводилось па основе слетом уравнена» баланса для двух уровней, один из которых ДЕЛЯСЇСЛ ыеистабхшышм ц заселяется тольг.о в результате прямого Еозбугдеш.д, а в аасолс-шп: второго уровня кроме прямого возбуждения 3⁴. роль играет ступенчатое возбута/енне рлектроннш ударагнз корйэго. К зтоіі системе приселялся метод модуляции тока, а т основе пмэ-решій ггубнш кодуллдпл интенсивности спектргльноЦ лпшш, испускаемой со второго уровня получена константа ОПэростн ступенчатого возбуждения 2S,- -> 3 Ъ₇. Для отого Парохода получе-но Ot_r(k. = 3.IQ ^scu^Jc ^х.

Нслг.чие страт в ноло;^;тульно;.! столбе привод;;!? к колебаниям теї-ПіОіОТ.,])'. к кощзнтрг.нлн олептронов, а схедояпїйльно, й К колебли'.;;;,: іп;;одпої компост;: излучения трусят.. В работе /4/ показано, чт- ксаолі-зоваяне конических разряд: :ік трубок с аасьма ьебсяп..-i':v,i зг.-'д:;;.- р.--,звиорз взамен цкшдрлческн;: козьоліійТ за-псткз ...-:- к'.:іт:> с;'>:.-.о'ч- су к::- с те звания са:дасог,буі;д;лгдася йогу-:"'х с-'- и: ^г:г еггу :; и:\\-/уіі-0. А так как ;.:алг:::л:8 OTaytixeusa :!>-p?.:u j-:..:. :->ч: v; :,''>-: зг :п;лн'^;.пчі'ос:т. приводят к утагйыу oj-

шшш области параметров разряда, соответствующей грзшщо существования страт, переход к коническим трубкам открывает ші-роі:не !)Озі.;о;.уіосги по стабилизация работи газових лазеров. Поэтому важно било изучать функцию распределения олектронов і;о зііоргііи.1 в гаи к трубках, та;: іак скорости возбуждения, ионизации и других элементарных процессов определяется видом функ-щш распределения. Измерения *РЭ0 доказали, что в том случае, когда sрубка су::пстся в сторону анода. if богата бистрий: злсктронаш: по сравнении с тем случаем, когда разрядная трубка расьлряется ь сторону анода.

В тштол глат;е приводятся результаты исследования ДС в области су:::е!і:ш разряда в ртути. Окпсапи результати в'зиоренш: распределения потенщіала, ФРЭЗ, концентрацій: электронов is конов а области ДС. Обнаружено разделение пола-кцтелыглх и отрицатель-тис пространствеш'лж зарядов. їїояучєші <Ж)Э, с дополнительным і.'.аі:сюдуілом ооотизтетаущаы группе электронов, ускоренных в ДС. Установлено кз:.;ене;ц;е ре:кима возбуждения различиях систем онер-гетичоских уровней.

Измеренные распределения концентрации электронов и ионов показали, что в области суясшш концентрация электронов и ионов резко возрастают, затем подают до уровня концентрации в уз-коії части. Концентрации электронов п донов а целом смещены в аноднуи сторону относительно максимума напряженности электрического воля.

Злектроїш, ускоренные в ДС приобретают дополіштельлие знер-гли, увеличивается число ионизации, вследствие чего концентрации заряженных частиц возрастают в сторону высокого потенщіала от ДО. Кривая распределения концентрации электронов.сиеіцена в сторону катода относительно распределения концентрация ионов. Зависимости измеренных потенциала пространства V„ и плавающего потенциала V_e от расстояния показали, что изменяется расстояние шзду V_n и V, .Это связано со значительными изменениями; $ормы ФРЭЗ. ДС в устье узкой- части имел форму сферического сегмента и аозїому ускоранкш електрони фокусировались по направлению, к узкой части. Радиальное распределение концентрации электронов в начале узкой части трубка было существенно уке, чем в более удаленных областях от ДО.

В результате ускорены электронов в ДС на 4РЭЭ образуется вторичный максимум. Доиолндтелыий максимум на ФРЭЭ, измеренных на резлдчша: расстояниях от сужения соответствует группе элек- , тронов, ускоренных в ДС. По мере перемещения в сторону анода дополнительный максимум перемещается в сторону высоких энергий. При отон зелдчина вторичного максимума уменьшается в результате упругих и неупругих столкновений с атомами.

По измеренным распределениям бита рассчитаны числа возбуждений различных групп уровней. Изменение рекдмов возбуждений триплетного и сяяглетного уровней связаны с наличием перемещающегося максимума на ФРЭЭ я различной энергетической зависимостью эффективных сечений этих уровней.

Метод-определения скорости реакций ступенчатого возбуждения в гелии, применялся также для изучения скоростей реакций с участием возбужденных атомов ртути в нестационарном двойном слое разряда. Атом ртути ккеег подобную систему сикглэтных и триплетних термов л эффективные сечения возбуждения этих систем термов имеют такие ие энергетические зависимости как в гелии /6/. Поэтому в области сужения разряда в ртутя также наблюдается изучение отношений интенсивна. "" ^^Лі'раЛЬНИХ линий испускаемых, с триплетних в синглетных уровней. Для спектральных лшікй с различннг.ш функциями возбуждения в разных точках разряда возникают различные условия возбуждения. Поэтов при модуляции тока разряда, содержащего сужение, вблизи области ДС интенсивности разных линий модулируются по разному. Амплитуда и fa-зовые сдвягн. колебаний янтеясивностей определяются элементарными процессами, происходящими в данной точке. Применяя негод линеаризации для решения нестационарной системы уравнений баланса, и подбирая условия, были определены скорости реакций, с участием возбужденных атомов ртути скорости реакций ступенчатого возбуждения 6³Р₀ -+ 7¹Sq и передачи возбуждения электронны:.! ударом 7 -^ 7¹.

Пслучстінс результата приводятся в таблице.

Шестая глава, посвящена изложений результатов по получению и исследовании флуктуирующего ДС в бесстолкновятелыюй пласта разряда в ртутя с %ы.» -^г* . Источником плазкы являлся дуговой разряд мз.-'ду хадки.м ртутним катодом и полый электродом. Проходя через ОЇНЄрСТІІЯ вдоль однородного щгштного ПОЛЯ, плазма попадала в вакуумную камеру с кварце виш стояками, внутренняя диаметр которой составлял 12 см. При плавающем потенциале анода в камере образуется бестоковый спокойная шазменннп столб. С ростом потенциала анода относительно потенциала плазмы анодкіхі ток экспоненциально возрастает. Увеличений потенциала анода dues потенциала пространства приводит к насыщению электронного тока и образованию прааподаого двойного слоя. Повышение потенциала анода но изменяет распределение потенциала вдоль плазменного столба, так как электрическое поле не проникает в плазму и весь приложенный потенциал сосредотачивается вблизи анода. При определенном потенциале анода прланодный слой отрывается от поверхности анода и движется в сторону источника плазмы.' Таким образом, регулируя ток на анод, можно устанавливать ДС на желаемом расстоянии от анода. Увеличение индукции магнитного поля я снижение давления паров ртути приводят к перемещению ДС в сторону анода. ДС не является стационарным и все время находится в нерегулярном движении в продольной направления о амплитудами порядка ширины ДС. Кроме того, имеются флуктуация профиля л'падения потенциала на ДС»

Исслздоваяиз свойств ДО в приведенной установке проводи
лось при давлении нароз ртугя 10 ш рт.ст, дндуедня магнит
ного поля 25 Гс и токе'анода 300 мА..- При эти-условиях деба-
евсхий радиус'имел порядок 10 см, а длина свободного пробега
электронов - несколько.метров. Толщина ДС составляла величину
порядка нескольких миллиметров и приблизительно на порядок
превышала дебаевскую длину. Падение потенциала в ДС било ~ 20В
а примерно_в 2 раза превосходило потенциал, ионизации ртути. ;
Электронная температура в пучке бнла *»2 эВ. Область скачка
потенциала отделяет гад называемую катодную плазму с низким
потенциалом от'анодной плазмы о более высокимпотенциалом. В,
этих областях потенциал изменяется слабо. ^А_; ;.,'-"'.- . /,>>.

Потенциал катодной влазш ртрвдиелэди'относительно заэеи-^:.

лешюй входной диафрагмы, а амплитуда флуктуации потенциала в
отой области мала по сравнению с амплитудой колебаний потенци-

, ала анодной плазмы, где потенциал флуктуирует почти когерентно с флуктуацяями ДС. Радиальное электрическое поле в катодной плазме направлено внутрь, а в анодной плазме - наружу.

Измерения пространственного распределения электрического поля при частотах несколько деоятков кГц, проведенные с поиощьп

і двух лодвдяпих зондов с фиксированным расстоянием 0,5 см мезду ними, показали, что низкочастотное поле имеет максимум около ДС, где его амплитуда на порядок выше, чем в окружающих областях. Однако для более низких частот были получены пространствея-, ные распределения с более пологим максимумом, а в яекоторых случаях - даже с двумя максимумами. По /14/ это означает, что в этом случае основным источником флуктуации является аксиальное двяяенио ДС целиком, а более высокочастотные поля связаны с изменением профиля потенциала в ДО. Зондовые характеристика и их производные измерялись в определенные , когда потенциал плазмы в точко расположения измерительного зонда находился на ' заданном уровне. Измерения проводились на 5-7 уровнях потенциала в обоих направлениях пересечения данного уровня. Одновременно производился счет запускающих импульсов. Из катодной плазмы

' d область ДС приходят свободные электроны, часть которых отража
ется от минимума потенциала у ДС. Глубина потенциальной ямы у
ДС с катодной стороны определяет концентрацию пролетных элек-
, тронов. - . - '

В области ДВ элеетроня ускоряются и образуют пучок с разбросом энергия пэрядка нескольких *зВ. Ускоренные в ДС электроны увеличивают вероятность лонизации на несколько порядков, и отот процесс является «доястзенным источником положительных ионов в анодной плазме, йена, ускоренный в ДС, исчезают в катодной

плазма в результате перезарядки. После прохождения электронов
черен ДС, по пкедаую сторону на расстоянии нескольких сантимет-

роя от ДС пучок быстро рассеивается, хотя распределение электронов сохраняет характер нггравленностк на протяжений всей скеднел плазма. Это укгзк'заот на интенсивный эпергообмен-мозду оло".т:^і-''-т:.щ пучка и гкоз.уы.

;:з.'.:ерси:1Я, цг.огедеккте при частотах 'от- 200 МГц до 700 МГц,

— /-0 —

показали, что пространственное распределение амплитудн високочастотного полл имеет максимум в пнодпоіі плазме, смсцсіпшя приблизительно па несколько см от ДС. Амплитуда поля имеет, максимум вблизи плазменпоії частота. Пространственно коррелировавши измерения показами, чго эти гисокочастегнш колебания распространяются в сторону анода с постоянней фазовой скоростью, на 10-20, ниже скорости пучка электронов. Эти с].актц подтверждают механизм энергообмена электронов пучка и плазмы посредством возбуждения воли пучком, а затем передачи энергии водни пдоз-мешшм электрон: V.

В условиях наї'шх экспериментов плазменнші столб находился в продольном магнитном поле /электроны зашпшчеїш, а копи -кет/. В поперечном направлении электроны но могли уходить на стенки из-за замагпнченн'ости. В осевом направления (с торцов) падение потенциала на ДС не позволяло електронам покинуть анодну э плазму (АН) в катодную сторону. Таким образом, уход олектро-нов- из анодной плазмы определялся прцшоднш падением погешша-ла. Поэтому, с полна изучения роли прианодного падения потенциала в балансе числа электронов в All, нами била измерена с помощью многосеточного анализатора глубина потенциальной яілн у анода. Наиболее вероятные значения глубянн потенциальной ямы соответствуют интервалу значеній от 3 до 6 В, хотя в некоторых случаях эта величина может достигнуть значения 7-8 D.

В заключении кратко изложены основные результати работы: I. Разработана теория ПС разряда в условиях модуляции с учетом ступенчатой ионизации. На основе анализа решения системи уравнений, состоящей из уравнений баланса концентрацій электронов, засоленностей метастабильнцх уровней и выражения тока разряда получены амплитудно-частотные а фазово-частотнко характеристики колебаний концентрации электронов, засоленностей мета-стабильных уровней и электрического поля. Uта характеристики в случае ступенчатой ионизации качественно отличаются от частотних характеристик столба в условиях часто прямой ионизации. В случае ступенчатой ионизации характерные частот, при которых начинает проявляться заметная модуляция электрического поля по-' -лучаются на порядок величины ниже чем в случае прямой ионизации, Причем в случае ступенчатой ионизации амплитуды колеблющихся ве-.'

личин йогу г иметь максимум ппи частотах порядка JL IJ-/J. .и

. в то время как в случае прямой ионизации они меняются с .частота! монотонно. '

Теоретическое рассмотрение ПО .разряда в рекиме модуляции разрядного тот распространено на случае ступенчатой ионн-зацкл-обьемюй рекомбинации. Получєшша амплптудно-частогнко и улзово-частотные характеристики показали, что в решите рекомбинации характерные частоты, при которых начинай? проязллгься заметные эффекты в модуляции продольного электрического поля смещаются еще низке. При очень низких частотах электрическое поле подвергается колебаниям с глубиной модуляции, превшиицей глубину модуляции разрядного тока.
Разработана методика измерения '^^ * -ру.-дх электрических к оптических характеристик колеблющейся плазмы, с периодически іізнзня;опиіі.',і:ся параметрами.
Зкспєршснталько исследованы амплитудно-частотные и фа-'зово-частотнне характеристики колебании малой акплитуди электрических п оптических параметров разряда е условиях: в) прямої кэнизацли-й'лбяполярной диффузия, б) ступслчатоі: ионизации -а.мбкполлрпоії диКузап, в ) ступенчатой ионизации - объемной рекомбинации. Проведено сравнение с теоретически.:!! результатами.

Измерены в различных' оіазах колебаний тока разряда функ- идя распре до пения и концентрация электронов, напряженность продольного электрического поля, 'заселенности метастабильных и из-лучалцих уровней. Обнаружен эффект-модуляции электрического по-.ля и изменения ФРЭЭ по периоду ігри частотах іш"е обратного времени аьЗалсллрной диффузии. На основе этих измерений установлен характер процессов возбуждения и ионизация в различных сазах колебаний.
Измерены ЖЭЭ в области двойного электрического слоя,

. образующегося вблизи изменения сечения плазменного столба раз-тлда г гелии. Еолучели распределения со вторичным максимумом coar.'wcrir/Kjej: уекорекдщ,! в ДС электрона*. Экспериментально г.ес;'.едсг:.:^та структура слоев нр;.отранстс-екнкА зарядов и установ-лжч >:к-к-':. р^.дрдслелпл потенциала и P2<3 с этой структурой. I^v.hc.'.v.c¹.': р:>і--:ї-ї Ф? из ::;шзт;г;;екого урагяеяяя. Изучены про-

- 2? -

цессц возбуэдения и ионизации в области ДС к обнаружено изменение регаков возбуждения различшк групп уровней гелия. На основе изучения динамики дюіішиг олсктрнчгекпх слоев в облаем: сужения разряда опредолеїш- констант скоростей реакций ступенчатого возбуздення атона гелия.

7. Исследована структура пространственных зарядов и установлена свлзь распределения"потенциала і; W33 разряда с перемен-ним сеченном в ртути. Разработана'.;.! ;.-.отод модуляции разрядного тока применен к ДС в області; изменения сечения разряда к получена константи ступенчатого возсухіонсд і: передачи возбуждения электрошшм ударом !.:о:^глу в-'сокоііозбу;:'дешш:!л уровнями pry ти.

3. ІІолученц и исследоЕЕіщ двойное электрические слои в бесстолкновктельно;: плазме со сличением потенциала, превосходящим эквивалентную олег.трсшіуга температуру па порядок. Измерены йРЭЭ, распределение потенциала и концентрации электронов в ка-тодно.і н анодпол плазме, в области І'.С. Установлен характер релаксации ускоренных в ДС электронов.

9. Разработай re год Диагностики флуктуирующей ллазі/ц. Развиты р.ізднчш;о мод::и:здщ измерении зондовых нолътампорннх характеристик и их производішх. Исследована роль флуктуирующего анодного падения в балансе числа электронов в шюдаоіі плазме.

Все перечисленные результати подучены впервые.- Результати комплекса проьеденішх нссяздрзаниіі позволяют заключать, что в работе сделан принципиальный шаг в развитии представленім о динамических своііогЕах разрядов, находящихся в рекные ступенчатой ионизадпи-ам.биполярнод диффузии н ступенчатой ионизации - рекоы-бняацли, а так;.:е процесса ускорения электронов и формирования РЗЭ в неоднородной плазме разряда при низких давлениях.

Получешше в диссертации результаты могут применяться при разработке различных газоразрядных источников озета, иошшеп'ин их эффективное їй излучения, виборе оптимальних рабочих усяонип. Результаты-изучения фізачесшх процессов в неоднородной шшаме могут быть полезными при рациональном выборе конструкции и режимов работы плазменных источников ионов и источников света. Результаты исследования ДС в бесстолккоштешюй плазме могут использоваться для объяснения присутствия бистрих злряданішх частиц в магнитосфере Земли и явления полярных сияний.

Разработанные в диссертации методы и техника эксперимента могут использоваться для решения широкого круга задач, возникающих при исследования слабоионязовзнной плазмы.

Пішовшая ЛИТЕРАТУРА

1. Грановский В.Л., Суегин Т.А. Использование обрыва тока в
. дуге низкого давлення для генерации незатухающих электри
ческих колебаний // аГФ. - 1947. - т.17. - J» 3. - с.291-298.

2. Грановский З.Л. К теории нестационарного состояния электри
ческого разряда в газах //ДАН СССР. - 1940. - т.26. - 11 2.-
с.873-879.

3. Лавров Б.П., Симонов В.Я. .0 слоях объемного заряда в при-
' анодной плазме шно- и дуоплазматронов // 2ІФ. - 1978. -

т.48. - & 8. - с.1744-1746.

4. МаслоБэ І.И., Савченко И.А., Швллкди і,.... втрати в коничес
ких разрядных трубках // Физика плазмы. - 1984. - т.10. -

И 4. - с.808-814.

5. Специолышй практикум то газовой электронике и физике плазмы
под ред. // Солнцево Г.С. - М. 1S88. - Изд-во 2.ГІУ. - с.84-98.

. 6. Фрни С.Э. Оптические спектры'атомов. - М.Л. - Изд-во ф. ИД. I9S3.

Цендин Д.Д. функкця распределения электронов слабоионизован-иой плазмы в неоднородных электрических полях. I Малые поля: баланс энергии определяется квазиупругпш соударениями // Физика плазмы.' - 1982. - т.8. - J5 I. - с. 169-177.
Alfven Н. Electric currents in cosmic plasnas // Bev.

Geophys. Space Phys. - 1977. - v.15. - P. 271-27?. g * Deufcsch H. PXau S. Untersuchungen Zua dyna-nischen

Verhalten der positiven Saule stronscawacher Entladungen

bei nitfcleren Driictea // Beitr. Plasna Physik - 1969. -

B.9. - h. 2. - P. 129-140.

Deutsch K., Rutscher Л., Ziemann H. Nichtlineare Iffecte in dynnaichon Verhalten dex positiven Saule stromechvachsr Kiederdruck entladuneen // Beitr. Plasna Physik - 1972. -b. 12. - h. b. - ? 1*9-156. '
I'olin.-. J., Van der Wort J.S., Drop P.С Nonlinear effects ir. the positive collar. c г. cti-oncly modulated aeroury -

rare gase dischorce // Journ. Phys. D; /ppl. Phya. - 1972. -v. 5. - И 2. - P. 266-279.

Pollan J., Van dor '.Verf J. E. Enhanced light emission from a positiv ooluiin Ъу neans of current modulation // Appl. Phyc. Lett. - 1970. - v. 17. - H 4-. - P. 153-161.
Quon B.H. , '.Vonr; .'..Y. Fornation of potential double layers in plasmas //I-hys. Kcrvew. Lett. - 1976. - v. 37. - N. 21.

- P. 1393-159S.

14. Torven S., Lindberg L. Properties of a fluctuating double
layer in a Eiacncticed plasaa colunn // Journ. Pays. - 1980.

- v. 13- - P. 22B5-230O.

Динамические свойства и ускорение электронов нестационарной и неоднородной плазмы разряда Мурадов, Ахлиман Ханали оглы

Похожие диссертации на Динамические свойства и ускорение электронов нестационарной и неоднородной плазмы разряда