Содержание к диссертации
Введение
ГЛАВА 1. Спектральные и колориметрические методы оценки излучения люминофоров при их возбуждении ртутными разрядами низкого давления. разработка методики и программы компьютерных расчетов 23
1.1. Определение характеристик люминофоров и критериев их оценки на основании спектральных и колориметрических расчетов 23
1.2. Разработка методики и программы компьютерных расчетов основных параметров люминофоров 38
1.3. Физико-химическое строение и технические характеристики существующих ламповых люминофоров применительно к их использованию в люминесцентных безэлектродных лампах 47
1.3.1. Люминофоры на основе галофосфата кальция 47
1.3.2. Люминофоры на ортофосфорной, силикатной и арсенатной основах с улучшенной цветопередачей 54
1.3.3. Редкоземельные люминофоры с узкополосными спектрами излучения 63
Выводы к главе 1 72
ГЛАВА 2. Исследования физических процессов в ред коземельных узкополосных люминофорах, их световой эффективности, цветности излучений и качества цветопередачи в условиях возбуждения высокочастотными ртутными разрядами низкого давления 73
2.1. Спектральные и колориметрические характеристики цветных компонентов и люминофорных смесей редкоземельных узкополосных люминофоров 73
2.2. Определение расчетно-теоретическим путём спектров излучений люминофорных смесей редкоземельных УПЛ люминофоров .80
2.3. Исследования световых эффективностей, цветностей излучений и качества цветопередачи редкоземельных узкополосных люминофоров, работающих в составе люминесцентных БИЛ 88
2.4. Исследования по оптимизации основных технических характеристик редкоземельных узкополосных люминофоров с целью повышения их эффективностей при сохранении допустимых цветностей излучения и качества цветопередачи 97
2.5. Развитие методики измерений тонкоструктурных спектров излучения и возбуждения люминесцентных материалов и разработка комплексной измерительной установки 113
Выводы к главе 2 120
ГЛАВА 3. Исследование эффективности физических процессов, электрических и излучательных характеристик высокочастотных ртутных разрядов низкого давления 123
3.1. Применение теории столба ртутных разрядов низкого давления для случая их возбуждения высокочастотными электромагнит ными полями 123
3.1.1. Время релаксации при основных видах столкновений .125
3.1.2. Рождение электронов в разряде, условия постоянно-токовой аналогии 127
3.1.3. Распределение концентрации электронов и оценка электронных температур для высокочастотных разрядов 129
3.2. Исследование зависимости электрических и излучательных характеристик высокочастотных ртутных разрядов низкого давления от условий разряда 131
Выводы к главе 3 143
ГЛАВА 4. Исследования эффективности создаваемых высокочастотных люминесцентных ламп с редко земельными люминофорами и ртутными разрядами низкого давления, а также оптимальных световых приборов на их базе 145
4.1. Исследование световых КПД, колориметрических и электрических параметров создаваемых высокочастотных люминесцентных безэлектродных ламп в зависимости от характеристик используемых редкоземельных люминофорных смесей и условий ртутных разрядов НД 145
4.2. Исследование эффективности способов освещения и световых приборов на базе высокочастотных люминесцентных безэлектродных ламп 162
Выводы к главе 4 175
ГЛАВА 5. Разработка лабораторных и макетных образцов создаваемых высокочастотных люминесцентных ламп и световых приборов. определение экономической эффективности от их внедрения .179
5.1. Экспериментальные исследования лабораторных и макетных образцов создаваемых высокочастотных люминесцентных ламп 179
5.2. Экспериментальные исследования проектируемых светильников, предназначенных для применения создаваемых высокочастотных люминесцентных ламп. Выбор оптимальных светооптических систем и светотехнические испытания светильников, расчеты технико-экономического эффекта 192
Выводы к главе 5 217
Общие выводы 221
Список литературы 227
- Разработка методики и программы компьютерных расчетов основных параметров люминофоров
- Определение расчетно-теоретическим путём спектров излучений люминофорных смесей редкоземельных УПЛ люминофоров
- Распределение концентрации электронов и оценка электронных температур для высокочастотных разрядов
- Исследование световых КПД, колориметрических и электрических параметров создаваемых высокочастотных люминесцентных безэлектродных ламп в зависимости от характеристик используемых редкоземельных люминофорных смесей и условий ртутных разрядов НД
Введение к работе
Явление фотолюминесценции, обнаруженное более 300 лет назад и остававшееся необъясненным до начала XX века, когда была установлена квантовая природа преобразования излучения, не находило длительное время практического применения. Положение коренным образом изменилось после того, как в 1924 году СИ. Вавилов экспериментально установил [1], что квантовый выход преобразования возбуждающего излучения в люминесценцию может быть весьма высоким, а также возглавил работы по созданию люминесцентных источников света.
К этому времени были обстоятельно исследованы характеристики электрических разрядов в парах ртути, которые охватывали широкий диапазон давлений от 1-Ю" Па до 10 Па и плотностей тока от десятков шА/см до десятков А/см2 в связи с возможностью путем изменения температуры в исключительно широких пределах менять давление паров ртути, что обеспечило систематическое изучение физических процессов в плазме и построение теории столба разряда. Исследования Б.Н. Клярфельда [2] выявили основные области давлений и плотностей тока, наиболее перспективные для создания высокоэффективных источников оптического излучения. В том числе было показано, что столб ртутного разряда низкого давления является весьма эффективным источником резонансных линий ртути с длинами волн 254 и 185 нм, на долю которых может приходиться более 70 % подводимой к столбу электрической мощности. Однако, световое излучение разряда, складывающееся из излучения довольно слабых видимых линий ртути, не превышало 3-4 % от мощности (порядка 5-7 лм/Вт). В результате для повышения световой отдачи ртутных разрядов и улучшения цветности их излучений были начаты исследования по применению процессов фотолюминесценции люминофоров и созданию люминесцентных ламп.
Фотолюминесценция является процессом преобразования оптического излучения, заключающимся в возбуждении частицы люминесцирующего вещества поглощенным фотоном с последующим излучением требуемого фотона люминесценции при переходе возбужденной частицы в нормальное состояние. При создании источников света наибольшее применение нашла фотолюминесценция, в процессе которой происходит преобразование ультрафиолетового излучения ртутных разрядов в световое излучение видимого диапазона спектра. Используемые при этом люминофоры являются твердыми люминесцирующими веществами, наносимыми в виде слоев на внутреннюю поверхность колбы разрядной лампы, излучение которой возбуждает фотолюминесценцию. Слой люминофора является основной составной частью люминесцентного источника света и в большой степени определяет его технические и эксплуатационные параметры, в том числе:
- поток излучения (световой поток), распределение излучения по спектру и цвет излучения;
- яркость и размеры излучающего тела;
- световой КПД или световую отдачу, зависящие от долей энергетического потока, превращаемого в световое излучение;
- полезный срок службы, определяемый зависимостью спада светового потока и допустимым нормируемым значением его снижения в процессе горения лампы.
В целом эффективность люминофоров и люминесцентных ламп на их основе определяется таким фундаментальным понятием как квантовая природа и спектральные аспекты процесса фотолюминесценции, электронное и физико-химическое строение кристаллических люминесцирующих веществ, а также физическими процессами в плазме газовых разрядов. Исследуя возможности повышения эффективности фотолюминесценции при создании новых источников света, целесообразно раздельно рассмотреть влияние основных факторов, не упуская, однако, из вида их взаимную связь.
Выход свечения люминесценции определяется квантовым и энергетическим выходами, которые соответствуют первому и второму законам фотолюминесценции, наиболее строго сформулированным СИ. Вавиловым [3,4]. Данные закономерности оказывают определяющее влияние на эффективность создаваемых люминесцентных источников света. Так при соответствующем выборе физико-химического строения применяемых люминофоров возможно получение больших величин квантового выхода, близких к 1, что в люминесцентных лампах может обеспечить высокие значения КПД преобразования возбуждающего излучение разряда в фотолюминесценцию. Из второго закона фотолюминесценции следует, что энергия испускаемого кванта, как правило, меньше энергии поглощаемого.
Получаемое излучение лежит в более длинноволновой области спектра, что вызывается безызлучательным переходом части энергии, поглощаемой люминофором, в тепло (так называемые стоксовские потери). В связи с этим уменьшение спектрального интервала между длинами волн возбуждающего и испускаемого излучения может обеспечить рост энергетического выхода люминесценции за счет снижения безызлучательных потерь энергии. В реально существующих люминесцентных лампах для возбуждения люминофоров используются резонансные линии ртути (Ая= 254 нм и 185 нм), в связи с чем при преобразовании поглощенного ультрафиолетового излучения в видимое теряется от 30 до 50 % энергии возбуждающего излучения. Таким образом, для люминофоров целесообразно приближение длины волны возбуждающего излучения к средней взвешенной длине волны спектра излучения люминофора. Основные люминофоры, применяемые при производстве люминесцентных ламп, были разработаны с учетом использования УФ-излучения ртутного разряда низкого давления. Люминофоры обладают высоким коэффициентом поглощения для резонансных линий ртути, однако из-за стоксовских потерь получаемые значения энергетических выходов люминесценции достаточно низки (т]э -0,4), что является возможным резервом повышения КПД люминесцентных источников света.
В настоящее время разработано большое количество ламповых люминофоров (порядка сотен марок [5, 6]), представляющих собой как однокомпонентные люминофоры, так и многокомпонентные люминофорные смеси. На их основе создана достаточно широкая номенклатура люминесцентных ламп для промышленного освещения, освещения общественных зданий и сооружений, а также жилых помещений. Генерируемый ими световой поток составляет около 85 % от общего потока, используемого в осветительных установках. Это прежде всего лампы общего освещения ЛД, ЛХБ, ЛБ и ЛТБ, воспроизводящие естественный свет в различных видах и созданные на основе галофосфата калия (ГФК), активированного сурьмой и марганца [5, 6]. Стандартные лампы с ГФК, обладая достаточно большими световыми отдачами, имеют недостатки в качестве цветопередачи. К лампам с улучшенной цветопередачей относятся типы ЛДЦ, ЛХЕЦ, ЛЕЦ и ЛТБЦ, обеспечивающие повышение комфортной световой среды при освещении предприятий торговли, квартир, а также используемые при производственном контроле цветных изделий и др. В них применяются смеси, состоящие из нескольких люминофоров (от двух до четырех), что обеспечивает получение более широких спектральных областей излучения ламп и улучшение качества цветопередачи. Однако при этом имеет место снижение светоотдач ламп. Позднее в люминесцентных лампах «нового поколения» началось использование редкоземельных узкополосных люминофоров (УПЛ). Спектр излучения ламп состоит из трех узких полос в синей, зеленой и красной зонах спектра. При этом возможно получение достаточно хорошей цветопередачи при сохранении высоких значений светоотдач [7].
В целом, в результате длительной работы по совершенствованию люминофоров, технологии их производства и применения, исследованиям ртутных разрядов низкого давления, а также совершенствованию конструкции узлов ламп эффективность и надежность люминесцентных ламп доведены до высокого уровня. Так для люминесцентных ламп общего назначения за период применения наиболее массового люминофора - галофосфата калия в отечественной промышленности с 1954 по 1981 годы начальный световой поток стандартных ламп ЛБ 40 возрос с 1900 до 3200 лм, а срок службы с 3 до 12 тысяч часов [8]. Однако в процессе развития был выявлен принципиальный недостаток стандартных люминесцентных ламп [3, 8], заключающийся в сравнительно малых мощностях в разряде, малых яркостях ламп и, соответственно, необходимых больших габаритных размерах (особенно длина) и высокой материалоемкости, как самих ламп, так и светильников на их основе. Получение высоких уровней освещенности на рабочих поверхностях с такими лампами затруднено и требует значительных затрат.
Например, яркости обычных осветительных ламп накаливания выше яркостей стандартных люминесцентных ламп примерно на два порядка, однако при этом их средний срок службы существенно уступает люминесцентным лампам (в 13-15 раз).
Известны исследования по увеличению яркости люминесцентных ламп за счет повышения удельных электрических нагрузок в лампах [9, 10]. Однако простое повышение мощности в лампах путем увеличения силы тока достаточно быстро приводит к падению выхода резонансного излучения в ртутном разряде и существенному падению светоотдачи люминесцентных ламп.
В результате был выбран путь повышения удельных электрических нагрузок за счет уменьшения диметра разрядной трубки ламп и, соответственно, увеличения градиента потенциала напряжения при сохранении условий разряда, соответствующих высокому выходу резонансного излучения ртути.
В 80-е годы были созданы энергоэкономичные люминесцентные лампы с диаметром разрядной трубки 26 мм вместо 38 мм у стандартных ламп. При соответствии рабочих токов и напряжений параметрам стандартных ламп удельные электрические нагрузки были повышены на 30 %. Наиболее значимые результаты в этом направлении получены фирмами Osram и Phlips в последние годы при создании нового поколения «тонких» люминесцентных ламп с диаметром разрядной трубки 16 мм [10]. При этом был обеспечен дальнейший рост удельных электрических мощностей до двух раз, а также достигнуто дальнейшее повышение световых характеристик ламп. Следует заметить, что уменьшение диаметра трубки люминесцентной лампы одновременно может обеспечить некоторый рост КПД светильника за счет снижения потерь на экранировку выходящего из светильника светового потока самой лампой, а также возможность использования более точной зеркальной оптики. Однако дальнейшие возможности по совершенствованию линейных люминесцентных ламп и светильников на их основе за счет уменьшения диаметра трубки колбы в настоящее время практически исчерпаны.
В осветительных установках используются многоламповые светильники (до 4-х ламп), объем которых плотно заполнен, как самими лампами, так и отражающими элементами, устанавливаемыми раздельно для каждой лампы, что приводит к сложной компоновке световых приборов и существенным световым потерям.
Начиная с высоты помещений п 4м, необходим переход к светильникам с люминесцентными лампами больших мощностей (60 и 80 Вт), длина которых увеличивается в 2-2,5 раза (до 1,5-2 метров), что ведет к увеличению материалоемкости, усложняет строительные решения и эксплуатацию осветительных установок.
В связи с этим в ряде работ при участии диссертанта [11, 12, 13] показано, что дальнейшее заметное совершенствование люминесцентных ламп и световых приборов на их основе возможно только при переходе к люминесцентным лампам, работающим на новых физических принципах, а именно к безэлектродным лампам с высокочастотным возбуждением разряда. При этом может достигаться повышение удельных электрических нагрузок в лампах с большими диаметрами разрядных трубок при одновременном увеличении градиента потенциала и тока в разряде, что обеспечивает сохранение высокого выхода резонансного излучения. Повышение удельных электрических нагрузок достигается путем использования нового метода введения энергии в разряд за счет высокочастотных полей возбуждения. Требуемые условия в разряде могут обеспечиваться использованием иных буферных инертных газов с меньшей атомной массой при оптимальном давлении, а также ростом электронной температуры, уменьшением концентрации электронов, снижением роли тушащих соударений и ступенчатого возбуждения, что соответствует повышению относительного выхода резонансного излучения ртутного разряда. Для оценки данного предложения необходимо последовательно рассмотреть возможную эффективность люминесцентных высокочастотных ламп, которые в связи с иными техническими решениями по введению электрической мощности в разряд могут существенно отличаться излучательной способностью, световой эффективностью, формой и габаритами разрядных объемов и в связи с этим возможностями лучшего согласования с параметрами рациональных светооптических систем создаваемых световых приборов.
Как известно, для традиционных источников света одним из основных факторов, ограничивающих срок службы и эксплуатационные возможности, является долговечность электродов, их дезактивация и распыление. В связи с этим достаточно давно предпринимались попытки отказаться от применения электродов и возбуждать безэлектродный разряд в газовых средах с помощью высокочастотных электромагнитных полей. По имеющим данным первые успешные опыты в этом направлении проводил Г.И. Бабат в 1940-41 г. на заводе «Светлана» [15].
Выполненный анализ научных публикаций и патентов (глубина поиска 25 лет, более 120 названий) позволил выявить состояние развития и недостатки, а также пути повышения эффективности использования безэлектродных высокочастотных разрядов и световых приборов на их основе.
Принято делить безэлектродные разряды по величине давления буферных газов и паров светоизлучающих добавок в рабочем состоянии (разряды низкого (НД) и высокого (ВД) давления), а также по диапазону частот, возбуждающих электромагнитных полей и типу разряда, который преимущественно обеспечивает передачу мощности в плазму [16-18]. При этом выделяются высокочастотные разряды (ВЧ) и сверхвысокочастотные (СВЧ) разряды. По типу разряда безэлектродные разряды возможно разделить на:
емкостные безэлектродные разряды, или Е- разряды, создаваемые электрическим полем напряженностью Е, когда ток проводимости в разряде не замкнут и существует в виде тока смещения;
индуктивные кольцевые безэлектродные разряды, или Н- разряды, вызываемые переменным магнитным полем, в которых элементарные токи проводимости замкнуты сами на себе.
На протяжении длительного времени (с 60-х до конца 80-х годов прошлого века) развитие безэлектродных высокочастотных ламп происходило в направлении использования горелок в виде прозрачных замкнутых объемов. При этом энергия вводилась в разряд посредством внешнего многовиткового индуктора, охватывающего горелку и подключаемого к ВЧ- генератору.
Известны экспериментальные данные по использованию ряда буферных газов (аргон, криптон и ксенон) и излучающих веществ в виде ртути и других светящихся добавок, в том числе металлогалогенов натрия или лития, талия, индия и др. [19-24]. При выборе наполнения горелок должны также учитываться вопросы зажигания и поддержания разряда, имеющие свою специфику для безэлектродных разрядов в связи с отсутствием эмиссионных электродов [25-29].
Для рассмотренных вариантов высокочастотных ламп наличие внешнего индуктора приводит к значительным потерям светового потока, генерируемого плазмой горелки. В связи с этим большое число патентов [31, 32, 33, 34] посвящено попыткам уменьшить степень экранировки излучения разряда индуктором. Конструктивное исполнение узлов лампы, формирующих электромагнитное поле в объеме горелки, форма и размеры не должны искажать требуемый вид светораспределения, а также вызывать потери светового КПД прибора за счет экранировки выходного светового потока конструкцией лампы. Следует отметить, что приведенные материалы для конструкций с внешним расположением индуктора относятся к лампам высокого давления (10 103-70 103 Па) при достаточно больших входных мощностях горелок (200 -300 Вт). Результаты их исследований дали обширный материал для понимания физических явлений в безэлектродных разрядах и оценки работоспособности конструкций ламп. Однако, практического внедрения данный вид безэлектродных высокочастотных ламп не получил.
Практическое внедрение было получено в области безэлектродных люминесцентных ламп, которые представляют собой лампы низкого давления с соленоидным индуктором (люминесцентные БИЛ), который расположен в центре внешнего по отношению к нему разрядного объема (стеклянной колбы лампы) [17, 18]. Колба покрывается изнутри слоем люминофора и наполняется смесью инертных газов и небольшим количеством ртути. Механизм возникновения видимого излучения люминофора аналогичен механизму обычных люминесцентных ламп. Фирмой Philips с 1993 г. выпускаются такие лампы (QL) мощностью 55 и 85 Вт со светоотдачей 64-70 лм/Вт и предельно большим сроком службы (порядка 60 тыс. часов). Однако, при столь высоких параметрах объемы выпуска ламп QL растут медленно. Принципиальным недостатком конструкций безэлектродных ВЧ ламп с центральным расположением индуктора является ограниченность объема, в котором эффективно возбуждается высокочастотный разряд. В 1997-1999 годах фирмой Osram создана безэлектродная люминесцентная лампа, в которой разряд имеет форму замкнутого витка, наподобие сплюснутой баранки, и поддерживается за счет ВЧ электромагнитного поля, создаваемого двумя соленоидами на кольцевых замкнутых ферритовых сердечниках, которые в виде двух колец плотно охватывают разрядную трубу с противоположных сторон. Такая конфигурация позволяет эффективно возбуждать ВЧ- разряд в кольцевых лампах большой длины и диаметра и, таким образом, достигать больших мощностей при достаточно компактной форме. В публикациях [28, 29] приведены данные о зависимости выбираемых частот возбуждения разряда в люминесцентных БИЛ от конструкции индуктора, его индуктивности и максимальной индукции, а также о возможных вариантах наполнения колб и их влиянии на величину напряжения на разряде и особенностях зажигания разрядов.
ВЧ-лампы с индукционным возбуждением разряда работают в диапазоне сравнительно низких частот возбуждения 0,25 - 2,65 МГц. Дальнейшее повышение удельных нагрузок возможно при увеличении частоты возбуждения разряда на порядок и более. В связи с этим имелись попытки перейти к емкостному возбуждению разряда.
Так в патентах [35, 36] используются горелки в виде короткой трубки, на торцевых концах которой закреплены спирализованные колпачки (внешние электроды), на которые подается высокочастотное питание.
Переход к емкостному возбуждению ВЧ- разрядов кажется перспективным, однако использование этого способа возбуждения безэлектродных разрядов практически не исследовано.
Применительно к безэлектродным разрядам, возбуждаемым СВЧ-полями, известны случаи их успешного применения в качестве интенсивных источников УФ излучения в различных промышленных фотопроцессах [37, 38].
Горелки СВЧ ламп имеют цилиндрическую или сфероидную форму. Питание ламп осуществляется на частоте 2,45 Гц и способы введения электромагнитной энергии в разряд соответствуют типичной СВЧ-технике, т.е. это применение волноводных систем, объемных резонаторов, магнетронов и т.п. Возможно, наполнение горелок от чисто ртутного, ртутного с галогенами, до металлогалогенных наполнений с инертными газами. В начале 90-х годов фирмой Fusion Lighting, США опубликованы данные об уникальных световых характеристиках СВЧ-плазмы в парах серы при высоком давлении (порядка атмосферы) [17]. В отличие от известного спектра серы при низком давлении (десятки мм. рт. ст.) с малым выходом видимого излучения серные СВЧ лампы дают непрерывный спектр, в котором до 80% приходится на видимую область, и обеспечиваются весьма высокие значения световых отдач, достигающих 100- 120 лм./Вт. Так как СВЧ- разряд в парах серы ВД практически не взаимодейсвует с горячим кварцевым стеклом горелки, лампа может работать десятки тысяч часов. Мощности СВЧ - БЭЛ обычно составляют около 1000 Вт.
Фирма Fusion Lighting в 1994 - 1995 годах начала выпуск СВЧ-лампы Solor -1000 и их использование в составе мощных световых приборов, в том числе совместно с полыми протяженными световодами в показательных осветительных установках, в том числе у штаб- квартиры Министерства энергетики США (г. Вашингтон), в научном аэрокосмическом музее (США) и др. Однако практика их применения показала, что общие потери в системах, обеспечивающих работу собственного СВЧ - разряда (система принудительного воздушного охлаждения магнетронов, волноводная система, блок воздушного охлаждения и вращения кварцевой горелки, система защиты от выхода СВЧ - излучения в окружающее пространство), достигают 37% от потребляемой из сети мощности. В ближайшее время вряд ли удастся добиться существенного снижения потерь. В связи с этим в 1999 г. фирма Fusion Lighting прекратила выпуск ламп Solor -1000 и ушла с рынка [17].
В России более 20 лет назад во ВНИСИ [16, 18], ВНИИИС (г. Саранск), а позднее в ВЭИ были начаты исследования безэлектродных разрядов, созданы образцы безэлектродных ламп. Однако, эти работы не получили необходимого развития в связи с ограниченным финансированием, в результате чего в нашей стране безэлектродные лампы и тем более световые приборы на их основе в настоящее время не производится. В 2002 году работы возобновлены в порядке выполнения важнейших конкурсных НИОКР, заданных Минпромнауки России по «критическим технологиям».
Результаты выполненного анализа и возможные технические характеристики базовых вариантов безэлектродных источников света при возбуждении разрядов электромагнитными полями обобщены в табл. 1. Представленные данные характеризуют процесс возникновения нового весьма перспективного вида источников света, в которых энергия вводится непосредственно в разряд с помощью высокочастотных электромагнитных полей, создаваемых сложными электронными устройствами питания. Практическая реализация подобных систем стала технически возможной и экономически оправданной в начале 90-х годов прошедшего века благодаря, в основном, прогрессу в области электронной техники. Как следует из табл. 1, безэлектродные высокочастотные лампы могут обеспечить высокий выход излучения в световой и иных зонах оптического диапазона спектра. При этом основными преимуществами люминесцентных БИЛ являются их предельно большие сроки службы (до 60 тыс. час). Люминесцентные БИЛ с шаровой колбой перспективны для использования в светильниках прямого света, например для акцентированного освещения в административных и общественных зданиях, и уже получили достаточно широкое применение [18,39]. Люминесцентные БИЛ с горелкой в виде замкнутого витка [17] перспективны для совершенствования люминесцентных светильников. Этот вид люминесцентных БИЛ может иметь наибольшие номинальные мощности ламп за счет использования высоких удельных нагрузок в разряде, а также обеспечить увеличение яркости ламп и сокращения их габаритов. Таблица 1 Технические характеристики базовых вариантов безэлектродных источников света при возбуждении разрядов электромагнитными полями
Способ передачи мощности в безэлектродный разряд, тип источника света Узел возбуждения разряда Частотавозбужденияразряда Форма и наполнение горелки КПД передачи мощности в системе «узел возбуждение-разряд» Стадияосуществления, особенности применения.
1 .Индукционный, люминесцентные БИЛ с шаровой колбой Солиноидальный индуктор внутри колбы, размещенный в изолированной полости 2,65;13,56МГц, высокочастотн ый разряд. Шаровая колба с люминофорным покрытием, наполнение-ртуть и инертный газ (аргон,) Р=60-130 Па. 0,5-07 Внедрены серийно, люминесцентные БИЛ THnaQL(Philips.nmraH дия),1991-1993г.г. Замена ламп ДРЛ и КЛЛ.
2.Индукционный, люминесцентные БИЛ с горелкой в виде замкнутого витка Трансформаторное устройство с тороидальными ферритовыми индукторами на горелке, имеющей вид замкнутого плазменного витка 66-440 Кгц, разряд повышенной частоты Овальное кольцо из трубки большого диаметра и длины, Наполнение- амальгама ртути и инертный газ, Р= 25 Па. 0,9-1,0 Внедрена,люминесцентная БИЛ мощностью 150 Вт типа Endura Osram., 1997-99г.г;замена многоламповых люминесцентных светильников
З.Индкуционный, неоновые БИЛ для световой сигнализации Стержневой ферритовый индуктор при внешнем расположении плазменного объема 2,65МГц, высокочастотн ый разряд Горелка в виде коаксиального цилиндра, наполнение - неон 650-1300 Па. 0,8-0,9 Стадия патентованияв России, длясветосигнальныхогнейкрасной цветности
Продолжение таблицы 1 2 3 4 5 6
4.Индукционный, газоразрядные БИЛ высокого давления и большой мощности. Солиноидальный индуктор, расположенный поверх плазменного объема 13,56МГц высокочастотн ый разряд А. Квазишаровая горелка Наполнение: ксенон, Р=6,5 104 Па ,и иодиды натрия и хлорида церия Б тонкостенный цилиндр, наполнение: ксенон и металлогалогеные соединения 0,5 0,7 Исследования, 1975-85г.г. Мощности БИЛ 100-1000Вт. Промышленные фотопроцессы, ультрафиолетовое облучение.
5.Индукционный илиемкостной,газоразрядныенеоновые БЭЛ длясветовойсигнализации. А. Тороидальный или стержневой ферритовый индуктор.Б. Проводящиеобкладкиемкости(однаполупрозрачная),между которымизаключен плазменныйобъем. 250-1000 КГц13,56-81 МГц Высокочастотн ый разряд. А. Тороидальная (кольцевая) горелка или горелка в виде полого дискаНаполнение: неон Р=1300Па, Б. Горелка в виде кооксионального цилиндра. Наполнение -неон, Р=650 Па. 0,5 0,8 Патентование в России с участием диссертанта; получение направленного конусного светового пучка для светосигнальных огней.
б. Сверхвысокочастотн ые БЭЛ высокой интенсивности. Системаволноводного типа с СВЧ- резонатором. 915МГц-2,45ГГц,сверхвысокочастотныйразряд Сферическая колба диаметром 5-30 мм, наполнение-аргон и пары серы высокого давления (более 105 Па). 0,8 СВЧ-БЭЛБоюг-ЮОО (Fusion Liqhtinq., США) производилась в 1992-99гг. 19 Данные п.п. 3 и 5 табл. 1 относятся к возможным вариантам цветных безэлектродных высокочастотных ламп для светосигнальных приборов, в которых в настоящее время используются в большинстве случаев лампы накаливания с цветными колпаками-светофильтрами. В таких приборах потери светового потока достигают 80-85 % в зависимости от требуемого цвета сигнала, а срок службы составляет порядка 500 час (маяки ЗОЛ-2, 30Л-2М и др.), что требует замены ламп накаливания в маяках примерно раз в квартал в условиях труднодоступных высоких сооружений. Таким образом, создание высокоэффективных цветных БЭЛ может существенно повысить энергоэффективность светосигнальных приборов (до 3-х раз). Переход от индукционных способов передачи мощности к емкостным потенциально может обеспечить более высокие удельные нагрузки в безэлектродной плазме и повышение КПД в диапазоне частот 30-100 МГц в связи с большой концентрацией энергии электромагнитных полей в объеме горелки. Однако процессы в безэлектродной плазме емкостных разрядов мало изучены.
Газоразрядные БИЛ высокого давления и больших мощностей (п.4 табл.1) могут обеспечить получение высокотемпературных безэлектродных разрядов в газах, парах и их смеси для различных веществ от простейших (Hg или S2) до многокомпонентных металлогалогенных соединений. Исследования в этом направлении являются актуальными и могут обеспечить конкуренцию с современными газоразрядными лампами.
При выполнении необходимых комплексных исследований и конструкторских разработок по большинству из представленных в табл. 1 направлений создания безэлектродных источников света с ВЧ и СВЧ возбуждением разрядов могут быть получены значительные научные и практические результаты. Однако наиболее актуальным, по нашему мнению, является научно-техническое направление по созданию люминесцентных безэлектродных источников света с горелками в виде замкнутого плазменного витка и индукционным возбуждением высокочастотных разрядов с помощью тороидальных ферритовых индукторов (рис. 1). При этом может достигаться эффективное возбулсдение ВЧ-разрядов в витках различной длины при разных диаметрах разрядов и обеспечиваться получение больших мощностей в лампах при достаточно компактной их форме. Светильники с такими люминесцентными БИЛ перспективны для использования в осветительных установках общего освещения с большой установленной мощностью. Применение при этом указанных новых физических принципов возбуждения разрядов может обеспечить совершенствование разрядных сред, оптимизацию используемых в лампах люминофорных слоев, получение предельно больших сроков службы (до 60 000 час.) в связи с отсутствием электродов, что, в целом, может существенно повысить энергоэффективность и экономичность люминесцентных ламп. В России на цепи освещения расходуется порядка 15 % всей вырабатываемой электроэнергии (около 120 млрд. кВт. ч. в год), причем около половины используется для освещения с помощью люминесцентных ламп. При увеличении энергоэффективности создаваемых новых люминесцентных БИЛ примерно на 10 % по сравнению со стандартными люминесцентными лампами возможна экономия расходов на освещение в размере порядка 12 млрд. руб. в год. Одновременно в связи с уменьшением вырабатываемой для освещения электроэнергии могут быть существенно снижены вредные выбросы в атмосферу (двуокись углерода и серы, окись азота и тяжелых металлов) [40]. При указанной экономии электроэнергии ежегодное сокращение выбросов в атмосферу вредных веществ может составить 265 тыс. тонн.
При этом направление диссертационной работы соответствует критическим технологиям федерального уровня 3.3.6 «технологии новых поколений, повышающие производительность, энерго- и ресурсосбережение» и 3.6.5 «промышленная экология».
Разработка методики и программы компьютерных расчетов основных параметров люминофоров
Практическое внедрение было получено в области безэлектродных люминесцентных ламп, которые представляют собой лампы низкого давления с соленоидным индуктором (люминесцентные БИЛ), который расположен в центре внешнего по отношению к нему разрядного объема (стеклянной колбы лампы) [17, 18]. Колба покрывается изнутри слоем люминофора и наполняется смесью инертных газов и небольшим количеством ртути. Механизм возникновения видимого излучения люминофора аналогичен механизму обычных люминесцентных ламп. Фирмой Philips с 1993 г. выпускаются такие лампы (QL) мощностью 55 и 85 Вт со светоотдачей 64-70 лм/Вт и предельно большим сроком службы (порядка 60 тыс. часов). Однако, при столь высоких параметрах объемы выпуска ламп QL растут медленно. Принципиальным недостатком конструкций безэлектродных ВЧ ламп с центральным расположением индуктора является ограниченность объема, в котором эффективно возбуждается высокочастотный разряд. В 1997-1999 годах фирмой Osram создана безэлектродная люминесцентная лампа, в которой разряд имеет форму замкнутого витка, наподобие сплюснутой баранки, и поддерживается за счет ВЧ электромагнитного поля, создаваемого двумя соленоидами на кольцевых замкнутых ферритовых сердечниках, которые в виде двух колец плотно охватывают разрядную трубу с противоположных сторон. Такая конфигурация позволяет эффективно возбуждать ВЧ- разряд в кольцевых лампах большой длины и диаметра и, таким образом, достигать больших мощностей при достаточно компактной форме. В публикациях [28, 29] приведены данные о зависимости выбираемых частот возбуждения разряда в люминесцентных БИЛ от конструкции индуктора, его индуктивности и максимальной индукции, а также о возможных вариантах наполнения колб и их влиянии на величину напряжения на разряде и особенностях зажигания разрядов.
ВЧ-лампы с индукционным возбуждением разряда работают в диапазоне сравнительно низких частот возбуждения 0,25 - 2,65 МГц. Дальнейшее повышение удельных нагрузок возможно при увеличении частоты возбуждения разряда на порядок и более. В связи с этим имелись попытки перейти к емкостному возбуждению разряда.
Так в патентах [35, 36] используются горелки в виде короткой трубки, на торцевых концах которой закреплены спирализованные колпачки (внешние электроды), на которые подается высокочастотное питание. Переход к емкостному возбуждению ВЧ- разрядов кажется перспективным, однако использование этого способа возбуждения безэлектродных разрядов практически не исследовано.
Применительно к безэлектродным разрядам, возбуждаемым СВЧ-полями, известны случаи их успешного применения в качестве интенсивных источников УФ излучения в различных промышленных фотопроцессах [37, 38].
Горелки СВЧ ламп имеют цилиндрическую или сфероидную форму. Питание ламп осуществляется на частоте 2,45 Гц и способы введения электромагнитной энергии в разряд соответствуют типичной СВЧ-технике, т.е. это применение волноводных систем, объемных резонаторов, магнетронов и т.п. Возможно, наполнение горелок от чисто ртутного, ртутного с галогенами, до металлогалогенных наполнений с инертными газами. В начале 90-х годов фирмой Fusion Lighting, США опубликованы данные об уникальных световых характеристиках СВЧ-плазмы в парах серы при высоком давлении (порядка атмосферы) [17]. В отличие от известного спектра серы при низком давлении (десятки мм. рт. ст.) с малым выходом видимого излучения серные СВЧ лампы дают непрерывный спектр, в котором до 80% приходится на видимую область, и обеспечиваются весьма высокие значения световых отдач, достигающих 100- 120 лм./Вт. Так как СВЧ- разряд в парах серы ВД практически не взаимодейсвует с горячим кварцевым стеклом горелки, лампа может работать десятки тысяч часов. Мощности СВЧ - БЭЛ обычно составляют около 1000 Вт.
Фирма Fusion Lighting в 1994 - 1995 годах начала выпуск СВЧ-лампы Solor -1000 и их использование в составе мощных световых приборов, в том числе совместно с полыми протяженными световодами в показательных осветительных установках, в том числе у штаб- квартиры Министерства энергетики США (г. Вашингтон), в научном аэрокосмическом музее (США) и др. Однако практика их применения показала, что общие потери в системах, обеспечивающих работу собственного СВЧ - разряда (система принудительного воздушного охлаждения магнетронов, волноводная система, блок воздушного охлаждения и вращения кварцевой горелки, система защиты от выхода СВЧ - излучения в окружающее пространство), достигают 37% от потребляемой из сети мощности. В ближайшее время вряд ли удастся добиться существенного снижения потерь. В связи с этим в 1999 г. фирма Fusion Lighting прекратила выпуск ламп Solor -1000 и ушла с рынка [17].
В России более 20 лет назад во ВНИСИ [16, 18], ВНИИИС (г. Саранск), а позднее в ВЭИ были начаты исследования безэлектродных разрядов, созданы образцы безэлектродных ламп. Однако, эти работы не получили необходимого развития в связи с ограниченным финансированием, в результате чего в нашей стране безэлектродные лампы и тем более световые приборы на их основе в настоящее время не производится. В 2002 году работы возобновлены в порядке выполнения важнейших конкурсных НИОКР, заданных Минпромнауки России по «критическим технологиям».
Результаты выполненного анализа и возможные технические характеристики базовых вариантов безэлектродных источников света при возбуждении разрядов электромагнитными полями обобщены в табл. 1. Представленные данные характеризуют процесс возникновения нового весьма перспективного вида источников света, в которых энергия вводится непосредственно в разряд с помощью высокочастотных электромагнитных полей, создаваемых сложными электронными устройствами питания. Практическая реализация подобных систем стала технически возможной и экономически оправданной в начале 90-х годов прошедшего века благодаря, в основном, прогрессу в области электронной техники. Как следует из табл. 1, безэлектродные высокочастотные лампы могут обеспечить высокий выход излучения в световой и иных зонах оптического диапазона спектра. При этом основными преимуществами люминесцентных БИЛ являются их предельно большие сроки службы (до 60 тыс. час). Люминесцентные БИЛ с шаровой колбой перспективны для использования в светильниках прямого света, например для акцентированного освещения в административных и общественных зданиях, и уже получили достаточно широкое применение [18,39]. Люминесцентные БИЛ с горелкой в виде замкнутого витка [17] перспективны для совершенствования люминесцентных светильников. Этот вид люминесцентных БИЛ может иметь наибольшие номинальные мощности ламп за счет использования высоких удельных нагрузок в разряде, а также обеспечить увеличение яркости ламп и сокращения их габаритов.
Определение расчетно-теоретическим путём спектров излучений люминофорных смесей редкоземельных УПЛ люминофоров
Для источников света эффективность использования потребляемой мощности целесообразно оценить энергетическим КПД преобразования электрической энергии в оптическое излучение г)эн.л. (1.1) и далее, для светотехнических применений световым КПД г)св.л. (1.2), определяющим долю энергии полезного оптического излучения, превращаемую в световое излучение. При этом где ЕЛ(Х) - спектральная плотность потока излучения, выраженная в энергетических величинах, (Вт-нм"1); (к2 h) спектральные границы используемой области оптического излучения, (нм); Рл - мощность люминесцентной лампы; где У(Х) - относительная спектральная чувствительность среднего глаза при дневном зрении (Публикация МКО, 1924г.); (А, = 380 нм - - Х-2 =780 нм) - границы спектральной зоны видимого излучения. Числитель в выражении (1.2) может быть преобразован в световой поток лампы Фуъ за единицу которого в соответствии с международным соглашением принят люмен (лм). При этом 1 Вт потока монохроматического излучения с длиной волны А= 555 нм, соответствующей максимуму чувствительности глаза при дневном зрении, равен 680 лм. На основании этого для практических светотехнических задач световая эффективность источника оценивается световой отдачей которая удобна для расчетов возможности экономии электроэнергии или для количественного сравнения условий освещения при использовании различных источников света. Нашли также применение другие (частные) КПД, оценивающие промежуточные этапы преобразования мощности в поток излучения или световой поток, которые учитывают к какой части затраченной мощности относится соответствующая часть создаваемых потоков. Такие КПД характеризуют эффективность составной части изделия или системы преобразования. Применительно к люминесцентным лампам основной составной частью, влияющей на их эффективность, являются люминофоры, наносимые в виде люминофорных слоев на стенки ламп. Определяющее влияние люминофоров связано как со сложностью физических процессов и физико-химического строения, так и с рядом свойств люминофоров, влияющих на эффективность на различных этапах преобразования энергии в световое излучение, включая: - спектры возбуждения и излучения люминофоров; - величины квантового и энергетического выходов, интенсивности люминесценции и яркости свечения; - возможности получения требуемой для освещения цветности излучения путем применения различных люминофоров и люминофорных смесей; - оптические характеристики люминофорного слоя, зависящие от его толщины, показателей поглощения и рассеяния; - эксплуатационная стойкость, включая термоустойчивость, радиационную стойкость и сорбционную стойкость к ртути, минимальный спад излучения за срок службы лампы и др. Одним из главных достоинств люминесцентных ламп является возможность получения света практически с любым распределением энергии в спектре при достаточно высокой светоотдаче, что, в основном, достигается за счет применения соответствующих люминофоров. Наиболее широкое распространение получили лампы, имитирующие естественный свет в различных видах. В отечественной технике освещения используются четыре типа таких ламп, отличающихся по цвету: ЛД, ЛХБ, ЛБ и ЛТБ, а также лампы с улучшенной цветопередачей ЛДЦ, ЛХЕЦ, ЛЕЦ, ЛТБЦ. Для указанного широкого ряда люминесцентных ламп на протяжении более 50 лет было создано большое количество ламповых люминофоров, используемых в производстве. Однако для дальнейшего совершенствования люминесцентных ламп и в особенности для создания перспективных люминесцентных БИЛ необходимо последовательно выполнить расчетные исследования возможностей люминофоров. Основные расчетные соотношения эффективности, цветности излучений и качества цветопередачи для люминофоров основываются на положениях колориметрической системы МКО 1931 [41, 42], принятой Международной комиссией по освещению (МКО) в качестве стандартной системы, а также отечественных ГОСТов [43, 44], охватывающих эти вопросы. Оценивая эффективность люминофоров, нужно прежде всего рассмотреть преобразование энергетического потока излучения люминофора в световую энергию, что характеризуется величиной световой эффективности люминофора1: am 1 Используется также термин люмен-эквивалент. где Е()Л(А.) - относительная спектральная плотность энергии излучения люминофора, представленная по методу взвешенных ординат в колориметрической системе МКО 1931г.; V(X) - значение относительной спектральной световой эффективности для стандартного среднего глаза при дневном зрении; 680лм Вт" - максимальное значение спектральной световой эффективности, установленное МКО для среднего глаза и соответствующее длине волны Х=555нм. При этом световую эффективность различных люминофоров необходимо сравнивать, условно считая, что люминофоры вырабатывают равное количество излучаемой энергии (1Вт), которая преобразуется в разное количество светового потока. Для графического представления результатов расчетов целесообразно определять для каждого спектра излучения люминофоров среднюю взвешенную длину волны, т.е. эффективную длину волны люминесценции, соответствующую центру тяжести кривой ЕфЛ(А.),
Распределение концентрации электронов и оценка электронных температур для высокочастотных разрядов
Указанная ситуация, по видимому, вызвала изменение ГОСТ 6825-74 в редакциях 87, 91 и 95 годов, в которых поля допусков на цветности излучений представлены в виде эллипсов, что исключило крайние точки прямоугольников допусков редакции ГОСТ 74 г. При этом для ЛХБ расхождения коррелированных цветовых температур для крайних точек эллипсов допусков составило 372 К, т.е. около 1,2 порога, и цветности будут идентичными. Аналогичные изменения допусков были произведены для цветностей ЛТБ и ЛТБЦ (рис. 1.3), а также ЛД и ЛДЦ. В целом, число нормируемых цветностей люминесцентных ламп было уменьшено до пяти, в том числе «дневная», «дневная с улучшенной цветопередачей», «холодно-белая», «белая» и «тепло-белая» с допусками на цветности в виде эллипсов. В соответствии с результатами выполненного анализа в качестве критериев оценки цветностей излучений нами использовались при исследованиях пять нормируемых цветностей ЛД, ЛДЦ, ЛХБ, ЛБ и ЛТБ и эллиптические поля допусков согласно ГОСТ 6825-87, требования которого являются объективными и в настоящее время, несмотря на достаточно давний срок его принятия. В качестве критериев оценки цветопередающих свойств исследуемых люминофоров и люминесцентных БИЛ через общие индексы цветопередачи (1.10) на основании опыта светотехнических применений [46] используются три класса уровня цветопередачи: - высокое качество цветопередачи (Ra 85), - среднее качество цветопередачи (85 Ra 70), - низкое качество цветопередачи (Ra 70). Оценивая эффективность принятой Международной колориметрической системы МКО в части цветопередачи, необходимо отметить ее достаточную жесткость, выражающуюся в весьма малом допуске на разницу в цветности излучения выбираемого эталонного и исследуемого источников света (ДС 5-10 ). которая практически близка к пороговой величине. Жесткость такого подхода в определенной мере связана с методологическими сложностями требуемых при методе контрольных цветов последовательных переходов к равноконтрастнои системе и далее к равноконтрастному цветовому пространству МКО 1694 (и обратно).
Допуски по цветовой температуре между исследуемым и эталонным источниками определяются рассмотренной выше допустимой разницей цветности по равноконтрастному цветовому графику через АС = 5,4-10 и приведены в табл. 2.
Однако в последние годы, например, в «Строительных нормах и правилах Российской Федерации на естественное и искусственное освещение» (СНиП 23-05-95, [47]) величины допустимых Ra несколько снижены. Так для люминесцентных ламп при высоких уровнях световой отдачи (выше 75 лм/Вт) допускается снижение Ra 60, а для некоторых типов энергоэкономичных газоразрядных источников света величины Ra значительно уменьшены (таблица 5а), в том числе для дуговых ртутных ламп до Ra 45, а для натриевых ламп высокого давления - до Ra 25, что отчасти связано с отсутствием требований к цветоразличению. В связи с изложенным для люминесцентных БИЛ приемлемым качеством цветопередачи можно считать Ra 60.
Известен также спектральный метод оценки цветопередачи, который широко использовался ранее и был рекомендован МКО в 1948г. При этом регламентировалось распределение потока по восьми зонам видимого участка спектра, в которых нормировался процент потока в спектральной зоне относительно общего светового потока люминесцентной лампы. К недостаткам этого метода оценки цветопередачи относятся неопределенность порядка разбивки спектра на зоны. Неоднозначность истинных цветопередающих свойств источников света при одинаковых спектрозональных оценках качества цветопередачи в настоящее время практически исключили его использование. Применение спектрозонального метода оценки цветопередачи сохранилось в технических условиях на люминесцентные лампы типа ЛХЕЦ, используемые для освещения в медицинских диагностических кабинетах. В этих случаях зональное нормирование потока производится с двухсторонними допусками, что должно обеспечить более точное воспроизведение цвета согласно ТУ на лампы (ГОСТ 6825-91). Эксплуатационная стойкость ламповых люминофоров во многом определяет полезный срок службы люминесцентных ламп и соответственно экономичность и окупаемость при эксплуатации. На эксплуатационную стойкость люминофоров основное влияние оказывают такие процессы, как: - температурная зависимость яркости люминесценции, ограничивающая удельные электрические нагрузки на люминофор; - радиационная стойкость люминофора к излучению резонансных линий ртути и в особенности к облучению линией 185 нм; - сорбционная стойкость люминофоров при их нахождении в атмосфере ртутного разряда; - термическая устойчивость при нагревании люминофоров в ходе технологических операций на воздухе (t = 450-550 С при выжигании биндера) и в вакууме (при обезгаживании стекла и других деталей лампы); - малые потери в слое люминофора на рассеяние возбуждающих излучений резонансных линий ртути; - малые потери в слое люминофора излучения люминесценции при оптимальном гранулометрическом распределении зерен люминофора; - минимальный спад излучения за срок службы люминесцентной лампы, который является результирующим фактором, учитывающим рассмотренные воздействия, а так же другие конструктивные особенности ламп. Обеспечение рассмотренных характеристик достигается выбором оптимального физико-химического состава люминофора, введением специальных защитных покрытий (пленок) между стеклом и слоем люминофора, а также защищающих зерна люминофора. Существенное влияние может оказывать также качество технологических операций при изготовлении люминофорного слоя и лампы в целом.
Исследование световых КПД, колориметрических и электрических параметров создаваемых высокочастотных люминесцентных безэлектродных ламп в зависимости от характеристик используемых редкоземельных люминофорных смесей и условий ртутных разрядов НД
В табл. 5 представлены рассчитанные координаты цветности излучения как для самих люминофоров, что обычно приводят в технических условиях на их производство, так и для общего излучения люминофоров совместно с излучением имеющихся видимых линий ртутного разряда, а именно спектральных линий X = 407 нм; 436 нм; 545 и 577 нм. Как следует из данных таблицы, рассчитанные координаты цветностей и величины коррелируемых цветовых температур существенно отличаются от нормируемых значений. Отличия несколько уменьшаются при учете действия видимых линий ртутного разряда. Энергия излучения видимых линий ртутного разряда не велика. Однако, применительно к процессу цветопередачи их влияние и особенно влияние синей линии 436 нм является весьма существенным для люминесцентных ламп ЛБ и ЛТБ [5]. Излучение этих ламповых люминофоров сосредоточено практически в полосе марганца в желто-оранжевом участке спектра (рис. 1.5 кривые 1 и 2) и оно балансируется не столько широкой синей полосой сурьмы, сколько синей видимой линией ртутного разряда X = 436 нм. Если излучение этой линии оказывается в полосе абсорбции освещаемых объектов и поглощается, то начинает наблюдаться искажение цветопередачи объектов. Расчетные методы предложенной нами методики позволяют количественно учитывать изменения координат цветности суммарного излучения с учетом действия видимых линий ртутного разряда, что необходимо для повышения точности расчетов качества цветопередачи. При этом значительное влияние синей видимой линии X = 436 нм следует из вида кривых удельных координат цвета в международной системе X, Y, Z и объясняется близостью максимума удельной координаты цвета z{X) к длине волны этой синей линии видимого излучения ртути.
Люминесцентные лампы с ГФК-люминофорами на протяжении длительного времени широко использовались для освещения. При этом отмечался характерный недостаток излучения в красной (610 - 660 нм и 660-670 нм) и сине-голубой (440 - 460 нм и 460 - 510 нм) и некоторый избыток в фиолетово-синей (420 - 440 нм) и желто-зеленой (560 - 610 нм) зонах спектра. В целом их цветопередача признавалась недостаточно удовлетворительной. В последних отечественных официальных документах [46] люминесцентные лампы цветностей ТБ, ХБ и Д считаются подлежащими усовершенствованию. Люминесцентные лампы типа ЛБ с галофосфатным люминофором Л-34, обеспечивающим высокую светоотдачу при сравнительно малой стоимости исходных материалов шихты, экономически выгодны российским производителям. В связи с этим лампы ЛБ продолжают выпускаться в достаточно больших объемах и использоваться для освещения при отсутствии требований по обеспечению комфортности световой среды. В каталогах ведущих зарубежных производителей люминесцентные лампы с ГФК-люминофорами указываются как лампы для специальных случаев применения и используются практически в ранее созданных осветительных установках. В целом цветности излучения люминесцентных ламп с
ГФК-люминофорами существенно отличаются от нормируемых световых характеристик. При этом лампы с ГФК, обладая весьма высокими значениями световых КПД , не обеспечивают необходимого качества цветопередачи, что подтверждается также полученными расчетными значениями их общих индексов цветопередачи (табл. 5), которые соответствуют невысокому уровню цветопередачи. В части эксплуатационной стойкости ламп с ГФК-люминофорами необходимо отметить их невысокую температуроустойчивость, выражающуюся в падении яркости люминесценции уже при температурах выше 80 С, что также ограничивает возможности увеличения удельных электрических нагрузок на слой люминофора в лампах в целях повышения энергоэффективности. Невысокая температуроустойчивость ГФК-люминофоров связана с их физико-химическим строением и особенностями процессов фотолюминесценции в них. Эти люминофоры являются люминофорами рекомбинированного типа с ярко выраженным экситонным возбуждением и экситонным свечением. Известно [3], что для подобного механизма люминесценции электрон и дырка (место, откуда ушел электрон при поглощении энергии возбуждения решеткой) связаны друг с другом и вместе составляют нейтральный носитель энергии. Расстояние между электроном и дыркой при этом может быть весьма значительным и составлять несколько постоянных решетки, благодаря чему связь между ними мала и обрывается при поглощении небольшого количества дополнительной энергии. В связи с этим для ГФК-люминофоров большую роль играет температурное тушение люминесценции. При имеющемся электронно-дырочном переносе энергии к центрам свечения для ГФК-люминофоров характерно также тушение фотолюминесценции примесями, так как наличие нерегулярностей и неоднородностей в решетке кристалла сокращает длительность существования экситонов. Наибольшее тушение для ГФК- люминофоров оказывают тяжелые металлы и особенно элементы группы железа, содержание которых не должно экситонов. Наибольшее тушение для ГФК-люминофоров оказывают тяжелые металлы и особенно элементы группы железа, содержание которых не должно превосходить 0,001% по массе. В связи с этим технология производства ГФК-люминофоров требует использования высокой степени чистоты веществ, составляющих основу люминофоров, и регламентации методов их получения, в частности, процесса формирования люминофоров при высокой температуре. Причинами невысокой эксплуатационной стойкости ГФК-люминофоров является также достаточно большая их фотохимическая активность при освещении резонансной линии ртути А, = 185 нм, приводящая к абсорбированию ртути и снижению светового потока люминесценции. В целом, результаты выполненных расчетов технических характеристик ГФК-люминофоров и анализ возможностей указывает на неперспективность их использования в люминесцентных безэлектродных лампах при высокочастотном возбуждении разрядов в парах ртути. Однако учитывая, что ранее подобные систематизированные расчетные данные по техническим характеристикам ГФК-люминофоров отсутствовали, полученные материалы имеют практическое применение.
