Введение к работе
Актуальность работы. Сплавы на осяозз гелеза составляет
важнейшую часть элементной базы металлургии и ыашаяостроевия. Получение сведений о их свойствах до сих пор является важной научной задачей, имеющей большую практическую ценность. Удивительно, что до настоящего времени одна из наиболее изученных систем - железо-никель^ не обеспечена исследованиями теплофи -зических свойств при средних и высоких температурах. Б частности, для этой системы.имеются лишь малочисленные литературные данные о теплоемкости и электросопротивлении,а сведения о по -ведении тепло-и температуропроводности фактически отсутствуют. С практической точки зрения актуальность поставленной работы вызвана необходимостью получения справочной информации о теп-лофизических свойстзах этих базовых в металлургии и специальном машиностроении сплавов для оптимизации технологических процессов термообработки. G научной, точки зрения исследование комплекса кинетических теплофизяческих сеойств сплавов яелезо-никель и Еелезо-кобальт при средних и высоких температурах позволит понять механизмы рассеяния электронов в этих сплавах, что особенно важно для. f - области, где геле зо о никелем и кобальтом образует.непрерывный ряд твердых растворов. Данная работа является-честью комплексного исследования, посвященно -го тешюфизическим свойствам металлов и сплавов при высоких температурах, выполняемого на -кафедре физики Уральсйогв гор -ного Института им.В.В.Вахрушева. и научно-исследовательских работ АН СССР по комплексной проблеме "Теплофизика и теплоэвер -гетика" (дшфр 1^9.1) в 1986-1990 гг.
Цель работы состояла:
в усовершенствовании методики измерения концентрационно-тем -пературных зависимостей коэффициента температуропрогодности сплавов методом плоских температурных вслн в иятервале температур от 900 до 2000 К ;
в экспериментальном исследования температуропроводности, электросопротивления, энтальпии и теплоемкости сплавов системы
Ге-А/с и Ре- @о в широком интервале средних и высоких температур ;
в получении данных о коэффициентах теплопроводности и функциях Лорянса для указанных сплавов и анализе температурно-кояцея-трационных зависимостей теплофпзпческих свойств исследованных сплаЕОБ с целью установления взаимосвязи этих сбойстб с соста -вом, Фазовым состоянием и параметрами' электронной структуры ;
в выявлении особенностей механизмов переноса тепла и рассея -вия электронов и Фоновое в сплавах железо-никель и железо- ко -бальт и, в частности, установлений соотношения кеяду вкладами, обусловленными рассеянием на спиновых неоднородности, и зон -ныки вкладами, обусловленными рассеянием кинетических электронов в &- полосу.
Научная новизна. Впервые получены данные о тепле- и темпе-ргтуропроводностЕ (при температурах 900-1700 К), дополненные сеє^-деяиями об элег.тросопротивлеЕг^: (при температурах 4,2 ; 293 -1600 К) 15 сплавов системы Fe-ЛЇ с 17 сплэеов системы Fe -
lk> , с помощью которых уточнены точки аяомалип структурных переходов ; разработав метод определено: точек аномалий структурных разовых переходов для двойных сплавоЕ, а такие уточнен характер аномалии и положение і.'чек разовых переходов е сплавах системы нелезо-никель и гелезо-кобальт. Показано, что в J*-
области сплава F& - 29,3 %Ж извлекаются аномалии, свидетельствуйте о возмозиом сохраязиии.структурного упорядочения и в этой области, несмотря на отсутствие сведений о такси возмож -ностя яз разовой д^-грамг-н. Показано, что правмо Маттиссеяа в случае исследованных сплавов является весьма грубим пркближеян-ем для описания темлературно-коядентрагшонных зависимостей тзер-дих растворов, прячем добавочное сопротивление может возрас -тать влк убывать с температурой.. Показано, что характер поведения электро- я теплопроводности твердых растгоров никеля з же -леэе удовлетворительно описывается в г>одела рэссеяяяя на раз -упорядоченных одянах, з то время как сплавы богатые никелем болызе соответствуют представлениям, следуиопм из зпнноЯ $ -сі модели Мотта, а в сплавах -еле за с кобальтом наблюдается сече -тонне обоих механизмов рассения'. Показано, что в концентрированных сплавах исследованных систем явно на "лелеется эи<гекты взаимного влияния примесного, фононного и магнитного вкладов, приво -дяаие к взаимному демпфированию составляющие электросопротивле -яия, а при температуре плавления начинают проявляться э:?й"екты, связанные с приближением длины свободного пробега электронов к межатомному расстоянии, приводящие к существенному умєньеєяпю примесного вклада в электросопротивление я стремлении числа До -ренца к стандартному значению.
Практическая пен.чостъ. Усовершенствована методика измаре -яия коэффициента темлзрзтуропрсводноста с использованием моду -лягии электронного потока по гармоническому закону, позволившая исследовать текпературно-конпеятрационные зависимости свойств сплавов в интервале температур от 900 ' до точки плавления. Разработаны методика высокочувствительного определения точек аномалия структурных, cf-азогых: переходоз я способ изучения пара -
метров таких переходов в сплавах. Для одних и тех же образцов сплавов системы железо-никель и железо-кобальт получен комплекс сведений об электросопротивлении, тепло- и температуропроводности и тешюемкооти, что с совместно полученными ранее данными по упругим мехавичеоким характеристикам и параметрам распростране -. вія скоростей ультразвука позволили получить надежный материал справочного характера и установить корреляции этих физических свойств в широком интервале температур и концентраций. Автор защищает:
1. Результаты исследований комплекса тештофизических и
электрических свойств -15 сплавов системы железо-никель и 17 спла
вов системы железо-кобальт в интервале температур от 900 К до
точки плавления (для электросопротивления - от 4,2 до 1600 К).
2. Результаты исследований аномалий тешю^изических
свойств указанных сплавов в районах точек магнитных и структур
ных фазовых переходов.
3. Усовершенствованную мегодику измерения температурно -
концентрационных зависимостей коэффициента температуропровод -
аости, основанной на методе плоских температурных волн и элект
ронном нагреве.
4. Результаты исследования корреляции между электрическими
и теплофизическими свойствами сплавов на основе железа при высо
ких температурах и анализа основных механизмов рассеяния элект -
ронов в сплавах систем железо-никель и железо-кобальт.
Апробация работы. Основные результаты работы докладыва -лись на: 111 Международном конгрессе "Термическая обработка" (Москва, 1990 ) ,* ХП Европейской конференции по теплофизичес -ким свойствам веществ (Бена, 1990) ; УШ Всесоюзной конференции
по теплофазпческш свойствам веществ (Новосибирск, 1988); УШ Всесоюзной конференция-по методам получения я анализа высокочпстых веществ (Горький, Т988); П гсесоганой конференции по модификация свойств конструкционных материалов пучками заряженных частиц (Свердловск, 1991) ; 23 Всесоюзном совещания "Получение, струк -тура, физические свойства я применение высокочпстых я мояокряс -талллческих тугоплавких я редких металлов" (Суздаль,1990) ; П Зсесопзнсм совещания "Метастабяльные Фазовые состояния - тепло-Физические свойства и кинетика релаксации" (Свердловск,1989) ; Научней конференция "Исследования колотых научных сотрудников в области химии, Физики, информатики" (Улан-Удэ, 198Э).
Структура я объем работы. Дкссэртагля состоит из введения, четырех глав, заключения, с::::зяа цитируемой литературы.Объем работы - 14-2 е., из них основной текст - 91 с. , рисунков - 48, таблиц-Т, список литературы содержит 101 наименование.
Во введения обосновывается актуальность гэмы диссертацион -ной работы, формулируется ез цель, научная новизна и практическая ценность результатов исследований, а также приводятся основные подолання, Еыносидае на засяту.
3 первой главе сделан краткий обзор по теплофязяческим свойствам Fc-Л/і и Fe-So сплавов, приводится краткий анализ диаграмм состояниЗ Fz-1/c п Ре-do сплавов. Составлен краткий обзор по физическим свойствам указанных сплавов: электросопротивлению, удельной теплоемкости, теплопроводности, температуропроводности. Отмечено, что данные о температурной зависимости теплопроводно -сти а электросопротивления изучаемых систем сплавов почти отсутствуют. Анализ имеющейся литературы показывает, что при высоких
температурах систематические данные об электросопротивлении, температуро-и теплопроводности сплавов rk-л/ї и Fc-&> практически отсутствуют, а если даке имеются, то в ряде случаев носят противоречивый характер. Иг прнведев'шх обзоров следует, что комплексные исследования электро-температуро- п теплопровод ности этих сплавов не проводилась. Отсюда вытекает вывод о необ ходимости проведения таких исследований.
Во второй главе дается краткое описание установки я метода ки для измерения теплокизическях свойств металлов 2 сплавов ППИ высоких температурах. Так же кратко описаны нестационарные методы исследования тепло-изическях свойств материалов, метод плоских температурных волн и теоретические основы измерения температуропроводности в ре лам є быстрого нагрева. Описание автоматизированной установки представлено в ваде ^якщганальной схемы и кллготрировано ркс.1. Основу установки составляет вакуумная камера с. измерительной ячейкой, которая через патрубок на боковой поверхности- соединена с вакуумной системой. На другой стороне боковой поверхности имеется окно из плавленного кварца для визуального наблюдения и записи изображения образца,,на видеомагнитофон с целью определения момента его расплавления. В верхней крышке имеется окно для сГотопряемяого устройства. В нижней крышке расположены предназначенные для катода токовводы измерительной ячейки. Измерительная ячейка представляет собой вакуумный диод, в котором образец (анод) нагревается потоком электронов, ямити -рованяых катодом и ускоренных приложенным напряжением. Вокруг катода я анода расположены два цилиндрических экрана из молибденовой фольги, в которых сделаны отверстия для визуального'наблюдения за образцом. Для уменьшения нагрева деталей измерительной ячейки и стенок камеры электронным лучом имеются экраны,которые
вместе с крепящими их дисками находятся под потенциалом катода.
Измерение темлературн осуществлялось как контактным спосо -бон (при помощи теряопары), так и бесконтактным (метод яркост -вой пирометрии, ЛОП-72). В качестве термопары использовалась вольфрам-рениевая термопара ЕР5/20 диаметром термоэлектродов 50 мгал. Для нагрева катода попользуется регулируемый отабилаза -тор напряжения, сконструированный на базе прибора БНН-І52. Для создааия ускорящего напряжения а его модуляции используется высоковольтный источник напряжения, который обеспечивает выходное напряжение от 900 до 2000 Б пря тока вагрузкя дс 0,8 А и амвли-гуде модуляция до 500 В.
Высоковольтный источник состоит из выпрямителя с индуктивно-' ёмкостным фильтром, обеспечивающим двойную амплитуду пульсаций ;е более 30 В при максимальном токе нагрузки, регулирующей лампы
ІУ-ЗІМ, высоковольтного усилителя постоянного тока с каскадним іклшенкем транзисторов КТ-826 и схемы опгрояной развязки цепей
правления и высоковольтных цепей. Полоса частот при максималь -
юй амплитуде модуляции - 7 кГц, что обеспечивает для исследуе -
их образцов фазовый сдвиг менее одного градуса при частотах мо-
уляции.до 12а Гц..
Регистрация колебачяй температуры производится фотоприекянм
стройством, котороэ представляет собой преобразователь ток-нап-
яяение, выполненный на малошумящем операционном усилителе с по-
етжмп транзисторами 544 УД-2А во входном каскаде и измеритель -
ого фотодиода ФД-7Г. Высокое 'соотношение сигнал-шум обеспечива-
гся использованием высокоомнах резисторов в цепи обратной свя -
к.
Обработка яяфорваяиЕ а управление экспериментом производит -ск микроэвм дЕК-2м, свяааявоа с модулями крейта КШАЕ через коя -троллер крейта а плату соярякения. ТермоЗД термопари измеряет -ся вольтметром Щ-30І-І, е затем чзрез интерфейсный модуль поступает на магистраль крейта. Программное обеспечение выполнено в операционной системе ОС ДЕК. Процесс измерения, предварительной обработки и управления експериментом обеспечивается программой, написанной на языке АСЖИКЕР микроЭВМ, і окончательная обработ -ка ия$ормепии - программой на языке 50Р7РАЯ-4.
Погрешность измерения температуропроводности не превышает 4 %, причем основной вклад составляют погреанссти определения толщины образца, динамическое составляющей и погрешности, обус -ловлеяной классом точности используемой измерительной аппаратуры.
Измерения удельного электросопротивления производилось по
стандартной четнряхзондовой методике йа постоянном токе. ?станов-
ка состояла из следующих основных блоков: рабочей камеры с нагре
вателем, внутрь которой помесзлась измерительная ячейка с образ
цом; измерительной системы из источника постоянного регулируемо
го напряжения - амперметра е вольтметра ; двух термопар и терко-
парного вольтаетра ; вакуумной сяс?гмы с системой напуска иверт-
яого газа ; системы питаная нагревателя. Суммарная погрешность
определения абсолютной величины удельного электросопротивления
была менее I %.
' Измерения теплоемкости при высоких температурах производя -лись на калориметре'фирмы- " SETftkAM тдб-4я в режиме дифференциального сканирования. Согласно паспортные данным прибора погрешность измерения теплоемкости не превышала 7 %.
Измерения температуры производились ео всех случаях с по -
мощью стандартной термопары БР-5/20 с погрешность?),не превкшаю-
щей 1%.
В конце главы списаны технология приготовления и аттестация образцов исследуемых сплавов. Б качестве исходных компонентов использовались карбонильное железо марки В-3 (99,98 uaco,%Fe ), электролитический кобальт марка К-0 (99,98 масс.^А? ) и элект -ролятичеспий никель марки Н-0 (99,98 тсо.%Уі. ). Сплавы получаля пряг,шм сплаглеяием в вакуумной индукционной печи. Плавка производилась в аткос$ере аргона высокой частоты (> 99,995 иаос.% 4г ). После виплавки сплави проковывались в прутки диаметром 20 юл и длиной ~ 200 мм. Затек они подвергались гомогенизирующему отжигу в течение 15 часов при температуре 1450 К с дальнейшим охлаждением не воздухе. В процессе изготовления сплавов производился тщательный весовой контроль их химического состава, а также спектральный анализ на спектрометре $иркн "Hc^qcL ". Концентрация примесей в сплавав не превышала 0,05 %. Периоды кристаллической решетки сплазов определяли на дифрактометре ДГОН-2.0. Дополнительно были проведены измерения удельного электросопротивления изученной группы сплавов при температуре жидкого гелия.
В третьей главе обобщены полученные экспериментальные ре -зульгаты о температурных и концентрационных зависиглоотях удельного электросопротивления, температуро- и теплопроводности спла-еов систем Fc'A/ь и Fe-Co ".
Температурные зависимости удельного электросопротивления для Fe-Уі сплавов носят типичный характер, присущий ферромаг -нитншл металлам. В пределах чувствительности нашей аппаратуры структурные переходы на кривых Р (Т) слабо выражены. Б то же время наблюдается хороиее соответствие зарегистрированных температур магнитных переходов с таиоьнми для диаграмм состояния. Исключение составляет политерма электросопротивления образца с
концентрацией 29,3 &і.%№ , яа которой отсутствует точка маг -нптного разупорядочения. На концентрационной зависимости удель -вых электросопротивлений для ' fc-лї сплавов при температурах 4,2 и 300 К набдпдались максимумы при концентрациях 43,5 и 29,3 ат. № . При температуре 1123 К происходит вылолаживание кри -вых электросопротивления с максимумом е районе 40 вл.% Ai . Данные наших измерении по 0 хорошо согласуется с литературными
Температуропроводность сплавов Fe-iVC определялась в диапазоне температур от 900 К до предплавлеяяя. Б случаях фазовых переходов яа политермах а (Т) имеются ярко выраженные аномалии. Б районе точки Кюрл имеется четко выраженный минимум. При структурных переходах сЬ-^*Т Еаблкдается скачкообразное увеличение температуропроводности, при переходах f- f-*$ - заметный спад, а затем при ^*^~ " переходе виден рост абсолютного значения температуропроводности. Увеличение концентрации никеля сопровсЕ-дается ростом температуропроводности сплавов. При температуре 1300 К наши денные по температуропроводности для концентраций от 37 до 62 atS^c хорошо согласуются с литературными денными.
Теплопроводность сплавов системы Fe-лі определялась по формуле S=atf>d-Ix^ а. - экспериментальные значения температуропроводности ; 43 ~ Удельная теплоемкость (литературные дан -вые с учетом наших корректировочных экспериментов на SETftRM TAG _ 24) и d- плотность, определенная средневзвешенно, исходя из данных по плотности чистого келеза и никеля.
Электронная составляющая теплопроводности выделялась ва основе стандартного закона Впдемаяа-Франца-Лоряяца : Хе.а /fr где L0 = 2445»10 В /К ; j- экспериментальные значения электросопротивления при температуре Т. Решеточный вклад в теплопро -водность оценивался на основе обычного приближения аддитивности
s
>>
а 1
й О
«
Ы я о
<2> И! О
І О
вкладов, по разности полной и электронной теплопроводности.
Установлено, что теплопроводность сплавов системы Ре-лЛ с ростом температуры растет так же, как и ее электронная составлявшая. При этом решеточный вклад с ростом температуры убывает. На рас.2 приведены кривые общей, электронной и решеточной составля- . пдих теплопроводности ери температурах 1200 и І400 К. При 30 ат.# . АЇ. ваблвдеется минимум всех составляющие теплопроводности, а при 20 и 10 ат./?/*-их максимумы. Наша результаты свидетельству-го о значительном росте общей и электронной теплопроводности сплавов с увеличением концентрации никеля и соответствующем спаде их решеточной теплопроводности.
Политермы Р (Т) для Fc-to сплавов имеет вид,характерный для ферромагнетиков. Различаясь сильно по значениям электросопротивления в ферромагнитной области, в парамагнитной кривые р (Т) для ошшвов Ре - 8,9 ; 10,9 ; 18,2 и 21,6 % &> практически сходятся. С увеличением концентрации кобальта происходит уменьшение абсолютного 'значения электросопротивления. На концентрационной зависимости удельного электросопротивления для fe-&> сплавов прв гелиевых температурах наблвдается два максимума, расположен них ближе к чистым элементам, а также минимум на концентрациях, близких к 20 % о . При комнатных температурах появляются два ярко выраженных максимума при 10,8 и 92,7 % Со . При температурах 473 и 673 К на концентрационных зависимостях удельного электросопротивления обнаруживается два резко выделяющихся максимума Точка максимума со стороны железа при температуре 473 К соответ сгвует концентрация 8,9 % &> , а со стороны кобальта 92,8 % Д> При увеличении температуры до 673 К происходит образование вьшуі лости при 4,3 % Со , а максимум при 92,8 % So сохраняется. То1 ка минимума всей кривой при этом располагается в районе 50 % &>
сно,
HP -
7,t>
~s
«ft
+i5s «» >:ет г,х
T^'
fe-Ajsftfl,'
*ч
\\
ЙЛЗ Ї2І0 *о /><
1^ ^-4-^
fcW «*ОГ //«1 ^<
Р^с.2. ТекпературопроюдЕость и эдептросопротгз-депие в топках фазовых переходов
При температуре 873 К выпуклость со стороны железа исчезает, в то время как максимум со стороны кобальта становится более рез -ким. Бри этой температуре происходит сдвиг точки минимума всей кривой в сторону кобальта ( ~ 60 % (U> ).
Б парамагнитной области ( 1473 К) ваблвдается полное выло -лажзвание кривой электросопротивления.
Температуропроводность fc-бо сплавов измерялась от 1000 К до предплавления. На кривых те?длературог?оБодвости обнарукива -ются ярко выраженные аномалии в точках магнитных и структурных переходов.
Особенностью сплавов системы &.-&> при концентрациях 30,В; 51,2 ; 68,4 и 75,8 % do является близость температур магнитных и структурних переходов. По нсиему мнению, измерение такого параметра, как температуро проводность, позволяет однозначно опреде -лить температуру магнитного перехода Тс и температуру начала и конца фазовых переходов ( J.-f , jL-J.*F , <+Г~Ґ 5 и Т«Д« (см.рис.2). Концентрационные зависимости температуропроводности для температур 1500 и 1300 К-почте одинаковые для всех концентраций ( а с: б «Ю-* mVc).-
Теплопроводность сплавов систем fe-Cc определялась из экспериментальных данных по температуропроводности с учетом рас -считанных значений теплоемкости и плотности сплавов, которые,в свою очередь,оценивались по удельной теплоемкости яелезе и кобальта с учетом концентраций в долях. Реиеточные и електронные составляющие выделялись таким образом, как и для сплавов системы fe-лі . Из концентрационной зависимоете теплопроводности следует, что общая теплопроводность сплавов данной системы монотонно увеличивается при возрастании концентрации кобальта от 29 до 45 Вт/Ы'К. Таким же образом изменяется электронная составлящая
' 16
теплопроводности, иря этом «^j. практически не зависят от состава сплава.
Четвертая глаза посвящена обсуждении полученных экспериментальных данных по іектросспротпзлеяию F
Электросопротивления сплавов рассматривались как электросопротивления твердых растворов ,Oc{T), рассчитанные по разности меяду электросопротивлением сплава и матр.лы, то есть электросопротивлением соответствузтзего металла з ферромагнитной селами. Электросопротивление разбавленных твердых растворов на основе яелеза при. добавлении никеля увеличивается, а в парамагнитной незначительно уменьшается. Такое "поведение Рг,(Т) связано с взаимодействием спина электрона проводимости с моментом спина локализованного электрона. Электросопротивления разбавленных твердых растворов спляеое Ft-ic становятся отрицательными вблизи 600 К, причем добавление 4,3 % &> к железу не изменяет этой картины. По данным из литературных источников известно, что твердые растворы Fe - if5 ач.%йо яме от локализованный магнитный момент, равный 2,1 j.i5, в то время как твердый растЕор &-3,0 ат.% Со имеет значение этого момента 1,7 мБ.
Следовательно, для разбавленных твердых растворов Fe-ua сплавов з рамках модели локализованных неупорядоченных спинов
можно определить знак и относительную величину изменения электросопротивления, связанного с магнитньы порядком. Для разбавленных твердых растворов на основе никеля при концентрация железа 10,1 процента наблюдается резкое увеличениеР как в ферромагнитной, так и в парамагнитной областях. Это, по всей видимости, обуслов -лено влиянием фактора F , который вблизи энергии Ферми пропер -ционален общей плотности электронных состояний. Например, для se-леза значение фактора f в парамагнитной и ферромагнитной облас-тях составляет ?,4, а для-никеля n>/Ff - 2,1.
Для электросопротивления разбавленных твердых растворов на основе кобальта при юс нагреве до точки Кюри характерно незначи -тельное увеличение йь с ростом температуры я такое же незначи -тельное уменьшение электросопротивления при нагрезе сплавов в парамагнитной области. Данный результат не соответствует ни модели рассеяния на спиновых яеоднородностях, ни зонной модели. По всей вероятности, причиной такого необычного поведения кривой р (Т) является "интерференция" между различными механизмами рассеяния.
_Для концентрированных сплавов ( fk- 19,4 %Л/і и ft- 21,^% Сс ; Fe- 79,9 %tfc и fk- 75,8 % во ) качестхенный анализ свидетельствует о неоднозначности возможного механизма рассеяния электронов. -Для сплава fk- 19,4 %ЛЪ присущ механизм рассея -впя на спиновых яеоднородностях, тогда как для сплава /ё-79,9 % М' хорошо заметно влияние зонного механизма рассеяния.
Для сплавов же Ге- 21,6 %йо и fe- 1Ь,Ъ%&>. невозможно однозначно применить какую-либо из рассматриваемых моделей рас -сеяния. Здесь могут быть исследованы обе модели рассеяния. Ео всяком случае, при нагреве сплавов до 900 "К заметно уменьшение jOcCT). Дальнейшее повышение температуры сопровождается резким увеличением Рс . Это указывает на то, что до 900 К "работает" модель рассеяния на спиновых неоднороднос'тях. С ростом темпера -
туры превалирует зонный механизм.
В работе приведены концентрационные зависимости примесных,, магнитных -и фононвых составляющих поляого электросопротяаяения fc-Ak и -Fe-S» сплавов при Т/Гс =1,1. Концентрационные зависимости этих' составлящих электросопротивления меняется по очень :ложному закону, который значительно отличается от правила Норд-'ейма. Показано, что примесь "экранирует" атомы упорядоченного в :труктурном отношении ферромагнетика, что приводит к ослабление заимодействия между атомами и уменыаеяшо магнитных вкладов в ки-етичеокие свойства сплава. Яри этом вследствие того, что рост риызеного электросопротивления сопровождается уменьшением магнит-ого и фононного вкладов. Такое демпфярупцее действие механизмов зесеяяяя электронов вызывает незначительное изменение общего чектросопротивления ферромагнетика при высоких температурах.
Показано также, что для исследовании:" сплавов возможна кор-ІЛЯШИЯ между значениями плотности состояний на уровне Ферми и ївшентрадионной зависимостью электросопротивления при 300 К . іеличевиеи. температуры до 1400 К эта корреляция нарушается. Такое соответствие, возможно, связано с уменьшением длины свободного обега электронов в матадлэ, происходящим при увеличении темпера-ры, которая в области высоких 'температур приближается к межатом-яу расстоянии, что приводит,к нарушении трансляционной симметрии ивовых функций электрона.
В работе также выполнено сравнение кривых приведенных фувк -і Лоренпа со вторыми производными -4 --/* . Установлено, > для Fe- 29,3 %Ж вклад зояных механизмов сушественен только : высоких температурах. По всей видимости, определенная часть )- носителей в исследуемых сплавах рассеивается в d - зону, сопровождается изменениеи их эффективной массы.
Б конце главы показало, что наблюдаемые для исследованных сплавов вблизи точек структурных фаговых переходов аномалии типа узких пиков обусловлены тем, что при фазовом переходе выделяющаяся или поглощавдаяся теплота существенно искажает фазу тем -пэратурной волны.